Decaimiento a tres cuerpos en Teor´ıas ... - Roberto Lineros

CAPÍTULO 3. FENOMENOLOGÍA ASOCIADA AL DECAIMIENTO A
TRES CUERPOS EN AMSB
(m susy - m H+ )/m H+
10 -2
10 -3
10 -4
10 -5
14 15 16 17 18 19 20 21 22 23
stau1
stau2
smuon1
smuon2
tanβ
selectron1
selectron2
Figura 3.18: Diferencia relativa en masa entre el campo H ± y sleptones, para M3/2 = 35 [TeV],
m0 = 1 [TeV] y µ < 0.
En esta expresión, se aprecia que, debido a m1 < m2, la amplitud alcanza un
máximo cuando estamos en presencia de una degeneración; lo cual explica el efecto que
presentan los decaimientos a tres cuerpos del chargino y del neutralino, ya que como los
acoplamientos inducidos por BRpV son muy pequeños, estos se ven realzados por los
acoplamientos propios del MSSM. Volviendo a lo que nos motivó, al estudiar el efecto
que produce las degeneraciones sobre el decaimiento a tres cuerpos, se aprecia que los
escalares cargados presentan una gran concentración de degeneraciones de masa entre el
Higgs cargado (H ± ) y los sleptones, provocando que aparezcan partículas compuestas
por partes iguales entre partículas SUSY y Higgs, lo cual realza los procesos que violan
paridad R. Estas degeneraciones están ubicadas en torno a tan β ∼ 15, junto a una
degeneración aislada en tanβ ∼ 21,5 para M 3/2 = 35 [TeV], m0 = 1 [TeV] y µ < 0 (figura
3.18). Estos puntos coinciden con los máximos que presentan los anchos de decaimiento
que son mediados por este tipo de escalares.
Al analizar las degeneraciones que aparecen entre el Higgs neutral más pesado
(H 0 ) y los sneutrinos CP-even (figura 3.19) junto a las degeneraciones producto del
Higgs pseudoescalar (A 0 ) con los sneutrinos CP-odd (figura 3.20), se aprecia que sus
degeneraciones en masa se manifiestan en tanβ ∼ 15, 3 y en tanβ ∼ 16, 7 los cuales
explican el máximo en los gráficos donde aparece el canal LLL en el decaimiento del
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