Decaimiento a tres cuerpos en Teor´ıas ... - Roberto Lineros

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ÍNDICE GENERAL 2.6.2. Segundo grupo de integrales . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 34 3. Fenomenología asociada al decaimiento a tres cuerpos en AMSB 37 3.1. Introducción . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 37 3.2. AMSB . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 37 3.2.1. Espacio de parámetros de AMSB . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 38 3.3. Decaimiento del chargino más liviano en AMSB con paridad R conservada. 39 3.4. Decaimiento del chargino en AMSB+BRpV . . . . . . . . . . . . . . . . . 44 3.4.1. Algunas consideraciones. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 47 3.4.2. Comportamiento bajo AMSB. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 48 3.4.3. Comportamiento bajo BRpV. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 53 3.5. Decaimiento del neutralino más liviano en AMSB+BRpV . . . . . . . . . 57 3.5.1. Comportamiento bajo AMSB. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 59 3.5.2. Comportamiento bajo BRpV. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 62 3.6. Estudio de la degeneración de masas del sector escalar . . . . . . . . . . . 64 3.7. Consideraciones experimentales . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 69 3.7.1. Producción de charginos y neutralinos . . . . . . . . . . . . . . . . 70 3.8. Decaimiento a tres cuerpos del gluino en AMSB - Split SuSy. . . . . . . . 72 3.8.1. Calculo aproximado . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 74 3.8.2. Cálculo aproximado versus cálculo exacto. . . . . . . . . . . . . . . 76 3.9. Propuestas . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 79 4. Conclusiones 81 A. Método de integración numérica 83 B. Generadores grupos SU(3) 85 C. Bosones de Gauge y gauginos de SU(2) 87 iv
Introducción Desde la aparición de la Mecánica Cuántica y de la Relatividad - esta última hace un siglo - el camino hacia entender el mundo de las partículas comenzó a desarrollarse. Cuando se observan los avances y resultados que suceden en estás áreas, uno cree que falta poco para llegar a un entendimiento total y completo de esta parte de la naturaleza, pero cuando uno se adentra en este mundo, se percata que simplemente está comenzando todo, desde el avance tecnológico continuo asociado a los experimentos hasta la constante evolución en distintos aspectos teóricos y filosóficos. Uno de los grandes logros obtenidos fue la construcción del Modelo Estándar de la interacciones Fuerte y Electrodébil, el cual explica con una precisión increíble gran parte de las observaciones hechas por los distintos experimentos alrededor del mundo. El Modelo Estándar nació y evolucionó a partir de la conjunción de la mecánica Cuántica, Relatividad y el esfuerzo de cientos de físicos como Dirac, Pauli, Einstein, Majorana, Weinberg, Wu entre mucho otros. Pero aún falta que una partícula sea encontrada, relacionada con el mecanismo de como las partículas obtienen masa. Esta partícula se conoce como “el bosón de Higgs”. El Modelo Estándar presenta ciertos problemas asociados a esta partícula, además de no poder explicar ciertos aspectos relacionados con la física de neutrinos y Cosmología, pero aun así sigue siendo un buen modelo, lo cual indica que se está en un buen camino. Una constante presente en el desarrollo del actual Modelo Estándar son las simetrías: aparentemente la naturaleza se basa en distintos tipos de simetrías que definen el comportamiento de ella. Las fuerzas fundamentales que conocemos nacen de simetrías, pero aún existen dos tipos de partículas que no poseen ninguna simetría entre ellas, los fermiones y bosones, tal como el electrón y la luz. Una manera de relacionar ambos tipos es mediante Supersimetría, que nació en la década de los setenta desarrollada por Golfand, Likntman y Volkov. Posterior a su nacimiento, vino su aplicación al mundo de las partículas, en las manos de Wess y Zumino, quienes construyeron el primer modelo v
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Apéndice C Bosones de Gauge y gaug
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