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Decaimiento a tres cuerpos en Teor´ıas ... - Roberto Lineros

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CAPÍTULO 3. FENOMENOLOGÍA ASOCIADA AL DECAIMIENTO A<br />

TRES CUERPOS EN AMSB<br />

m˜g > 195 [GeV]<br />

m χ 0 1 > 50 [GeV]<br />

Cuadro 3.6: Cotas impuestas al gluino y al neutralino más liviano.<br />

En el b<strong>en</strong>chmark de AMSB la masa de estas partículas es mχ ∼ 100 [GeV], <strong>en</strong>tonces<br />

cuando se cumpla que √ s 200 [GeV], se van a poder producir pares de charginos o<br />

pares de neutralinos. Resulta importante estudiar la señal final a partir de la producción<br />

de éstos.<br />

Del estudio <strong>en</strong> las secciones anteriores, se observa que los posibles estados resultantes<br />

a partir de la producción de pares de charginos o neutralinos, se difer<strong>en</strong>cian solam<strong>en</strong>te<br />

<strong>en</strong> un par de señales finales (cuadro 3.5), el resto de los estados pued<strong>en</strong> ser producidos<br />

indistintam<strong>en</strong>te por un par de chargino o de neutralinos.<br />

En la mayoría del los estudios acerca de producción de pares de charginos y neutralinos,<br />

no se consideran los términos de interfer<strong>en</strong>cia, ya que la difer<strong>en</strong>cia de masas <strong>en</strong>tre ambas<br />

partículas es mayor que <strong>en</strong> AMSB,<br />

m χ ± − m χ 0 3 [GeV]. (3.38)<br />

Se espera que los términos de interfer<strong>en</strong>cia se vuelvan importantes, debido al estado<br />

de deg<strong>en</strong>eración de las masas exist<strong>en</strong>te.<br />

Para el caso de la producción de neutralinos, el canal que marca la difer<strong>en</strong>cia es el canal<br />

invisibles (IC), el cuál pres<strong>en</strong>ta serios problemas <strong>en</strong> la detección, no obstante, para el<br />

caso de la producción de pares de charginos, la señal final que marca la difer<strong>en</strong>cia es el<br />

resultado de un doble canal trileptónico (LLL), la cual pres<strong>en</strong>ta poco background con<br />

respecto a una posible señal del Modelo Estándar.<br />

3.8. <strong>Decaimi<strong>en</strong>to</strong> a <strong>tres</strong> <strong>cuerpos</strong> del gluino <strong>en</strong> AMSB<br />

- Split SuSy.<br />

Una de las características f<strong>en</strong>om<strong>en</strong>ológicas que pose<strong>en</strong> los modelos Split Supersymme-<br />

try es la de t<strong>en</strong>er escalares extremadam<strong>en</strong>te masivos (>> 1 [TeV]), salvo el Higgs más<br />

liviano. En la física de colisionadores exist<strong>en</strong> cotas inferiores para la masa del gluino<br />

(Cuadro 3.6) y por otro lado, la cosmología impide un gluino con un tiempo de vida muy<br />

grande [22].<br />

72<br />

En el MSSM+BRpV, el gluino ti<strong>en</strong>e básicam<strong>en</strong>te dos formas de decaer: La primera,

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