Decaimiento a tres cuerpos en Teor´ıas ... - Roberto Lineros
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2.6. EL ANCHO DE DECAIMIENTO A TRES CUERPOS<br />
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<br />
Figura 2.11: Esquema de ubicación de los puntos mas cercanos a los polos para funciones de<br />
MkI †<br />
j .<br />
De acá se observa la dep<strong>en</strong>d<strong>en</strong>cia <strong>en</strong> forma de recta que se manifiesta <strong>en</strong> el espacio de<br />
fase (figura 2.11). Con esta primera integración, nuestra integral se ha reducido a<br />
1<br />
̺kj =<br />
(2π) 3 −1<br />
8M (2M) 2<br />
<br />
h(E1)<br />
dE1,<br />
E1 − µk − iγk<br />
(2.183)<br />
y al utilizar la función κ antes definida, nuestra integral queda:<br />
̺kj =<br />
<br />
<br />
1<br />
(2π) 3 −1<br />
8M (2M) 2 κ(m1, E max<br />
1 , µk, γk). (2.184)<br />
De esta forma se puede calcular de manera sistemática el ancho de decaimi<strong>en</strong>to a <strong>tres</strong><br />
<strong>cuerpos</strong>, para un número arbitrario de mediadores.<br />
<br />
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