Decaimiento a tres cuerpos en Teor´ıas ... - Roberto Lineros

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CAPÍTULO 3. FENOMENOLOGÍA ASOCIADA AL DECAIMIENTO A TRES CUERPOS EN AMSB decay width (GeV) 0.01 0.001 0.0001 1e-05 1e-06 1e-07 1e-08 1e-09 app (uu/cc)N (uu/cc)N ttN 2000 4000 6000 m0 (GeV) 8000 10000 Figura 3.26: Comportamiento del decaimiento del gluino bajo variaciones de m0 para el nuevo benchmark de AMSB. Cabe resaltar que el resultado de la fórmula aproximada está asociada a las líneas con app. valor mientras M 3/2 crece. La razón de esto , radica en el espacio de fase disponible que tiene el gluino, porque si el gluino y el neutralino se vuelven muy masivo, entonces la diferencial entre la masa de los tipos de quarks será despreciable. La variación de m0 (en este caso, la masa de los squarks) es más interesante ya que su crecimiento, provoca que el ancho de decaimiento del gluino disminuya drásticamente (figura 3.26). Esto está en directa relación con la cosmología, ya que los procesos Rp / también sufren con el aumento de masa de los escalares por lo que no pueden remediar el problema que esto conlleva. Además se aprecia que la fórmula aproximada se acerca mucho al valor que toma el cálculo exacto. Cuando se comparan los procesos Rp / , que provoca BRpV, dentro del contexto que brinda el decaimiento del gluino (figura 3.27), se aprecia que, frente a variaciones de ǫ 2 y de |Λ|, los procesos Rp / no pueden superar a los procesos Rp, mostrándose que estos procesos son despreciables en comparación a los que usualmente dominan. 78
decay width (GeV) 1 1e-05 1e-10 1e-15 1e-20 1e-25 1e-30 1e-35 1e-40 1e-09 1e-08 1e-07 1e-06 1e-05 0.0001 0.001 0.01 0.1 1 10 Λ (GeV 2 ) (uu/cc)N ttN qqn decay width (GeV) 1e-05 1e-10 1e-15 1e-20 3.9. PROPUESTAS 1e-25 1e-06 1e-05 0.0001 0.001 0.01 0.1 1 10 ε 2 (GeV 2 ) (uu/cc)N ttN qqn Figura 3.27: Comportamiento del decaimiento del gluino bajo variaciones de |Λ| y de ǫ 2 para el benchmark de BRpV. Cabe resaltar que el resultado de la fórmula aproximada está asociada a las líneas con app. 3.9. Propuestas En el caso del decaimiento del chargino y del neutralino, se observa que los decaimien- tos que envuelven leptones tau, son más probables que para el resto de las familias. Por este motivo, antes de estudiar el comportamiento general frente a AMSB+BRpV, se puede estudiar el comportamiento pero frente a un modelo simplificado de violación bilineal de paridad R, el cual considere la violación de paridad R sólo en la tercera generación, ǫ1,2 = 0 , ǫ3 = 0 ; Λ1,2 = 0 , Λ3 = 0, (3.53) de manera en reducir el tiempo de cálculo del decaimiento a tres cuerpos. Realizar un estudio acerca de la producción de leptones, a partir de la producción de charginos y neutralinos, resulta importante. A partir de este estudio, se puede cuantificar la importancia de los términos de interferencia presenten en la amplitud total. Se puede sacar partido al hecho de que en AMSB en el límite Split SuSy, el neutralino y el chargino tienen prácticamente la misma masa, de manera que se espera que el decaimiento a tres cuerpos del gluino en un par de quarks y un chargino, debería ser similar al decaimiento recién estudiado. La ventaja que posee este proceso es la de tener una partícula cargada que no se hadroniza en primera instancia, proveyendo una señal más fácil de detectar que la que brinda un neutralino. 79
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Pontificia Universidad Católica de
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Agradecimientos Desde que ingresé
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Resumen Se estudió el comportamien
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Índice general Resumen I Introducc
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OL ccs0 jki OR ccs0 jki = −ηk
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