Decaimiento a tres cuerpos en Teor´ıas ... - Roberto Lineros

1.5. ACOPLAMIENTOS DEL SECTOR CHARGINO
1.5. Acoplamientos del sector chargino
Para obtener los acoplamientos en la base de Gauge de los campos que conforman a los
charginos, es necesario clasificar los acoplamientos que aparecerán. En esta clasificación
existen tres grandes grupos:
i) Acoplamientos chargino - bosones de Gauge
ii) Acoplamientos chargino - escalares
iii) Acoplamientos charginos - quarks - squarks
El primer grupo se construye a partir del siguiente lagrangeano de interacción [4]:
Li) = igfabcλ a σµ ¯ λ b V c µ
a
− gTijV a
µ ψi¯σ µ
ψj . (1.31)
Cabe recordar que el chargino está compuesto por campos de wino o gaugino de SU(2)
(Apéndice C), higgsino y la mezcla inducida por la violación de la paridad R con los
leptones.
El segundo y tercer grupo de interacción se obtiene utilizando [4]
Lii) y iii) = ig √ 2T a a
ij λ ψjA ∗ i − ¯ λ a
ψiAj
¯
1
∂2 W
∂2 W
∗ − ψiψj + ψ
2
iψj .
∂Ai∂Aj ∂Ai∂Aj
(1.32)
De esta forma se puede obtener el lagrangeano de interacción de los charginos con
cualquier clase de escalares.
En base a la diagonalización de la matriz de masa de los charginos, Los campos de
charginos pueden ser descritos por el espinor de Dirac χ ±
i :
χ − i =
F −
i
F +
i
=
Uijψ −
j
V ∗
ijψ+ j
. (1.33)
Al utilizar esto y habiendo obtenido los acoplamientos entre los campos en la base de
Gauge del MSSM, somos capaces de escribir los acoplamientos del chargino con distintos
campos observables del modelo, pero considerando la violación de paridad R.
1.5.1. chargino - chargino - fotón
A partir de la definición del espinor de Dirac correspondiente al chargino y utilizan-
do las matrices unitarias que diagonalizan la matriz de masa del chargino, es posible
parametrizar el acoplamiento que sufre éste con el fotón de la siguiente forma [9]:
9