Decaimiento a tres cuerpos en Teor´ıas ... - Roberto Lineros
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3.5. DECAIMIENTO DEL NEUTRALINO MÁS LIVIANO EN<br />
AMSB+BRPV<br />
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Figura 3.14: Comportami<strong>en</strong>to del ancho de decaimi<strong>en</strong>to del neutralino <strong>en</strong> función de M3/2<br />
para el b<strong>en</strong>chmark de AMSB y BRpV.<br />
variaciones <strong>en</strong> la masa de los escalares m0 (figura 3.15). A medida que m0 aum<strong>en</strong>ta,<br />
también lo hac<strong>en</strong> las masas de casi todos los escalares. De manera tal, que la con-<br />
tribución de los mediadores escalares ti<strong>en</strong>de a desaparecer, quedando como principal<br />
contribución la de los mediadores vectoriales. Por esta razón y al observar los canales de-<br />
tallados de LLN, se ve que los <strong>tres</strong> canales ti<strong>en</strong>d<strong>en</strong> a un mismo valor cuando m0 ∼ 2 [TeV].<br />
Al analizar todos los gráficos asociados a variaciones fr<strong>en</strong>te a AMSB, se observa que el<br />
canal tauLN es el que domina sobre el resto. Si se pi<strong>en</strong>sa <strong>en</strong> la detección del decaimi<strong>en</strong>to<br />
del neutralino, es fácil establecer cotas para las cuales el canal IC domina y hace más<br />
difícil la detección. Estas cotas son:<br />
i) M 3/2 = 35 [TeV], m0 = 1 [TeV] y tanβ 10<br />
ii) 35 [TeV] M 3/2 55 [TeV], m0 = 1 [TeV] y tanβ = 10<br />
iii) M 3/2 = 35 [TeV], 1 [TeV] m0 y tanβ = 10<br />
Estos límites compr<strong>en</strong>d<strong>en</strong> la zonas de difícil detección del decaimi<strong>en</strong>to del neutralino.<br />
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