Decaimiento a tres cuerpos en Teor´ıas ... - Roberto Lineros

CAPÍTULO 3. FENOMENOLOGÍA ASOCIADA AL DECAIMIENTO A
TRES CUERPOS EN AMSB
Figura 3.13: Comportamiento del ancho de decaimiento del neutralino en función de tan β
para el benchmark de AMSB y BRpV.
degeneración. Además, se aprecia que IC es aparentemente indiferente frente a las
variaciones de tanβ, lo cual, también es efecto del acoplamiento nulo que existe
entre los neutrinos y los Higgses. Ahora bien, el canal LLN sufre de los efectos de
la degeneración, pero sólo de la degeneración de los escalares cargados. También
se aprecia que tan β modifica en aproximadamente un orden de magnitud el valor
que puede tomar el ancho de decaimiento asociado al canal LLN. Debido a que el
Higgs cargado (H ± ) se vuelve más liviano a medida que tanβ crece. Esto también se ve
reflejado en el canal tauLN, el cual tiene el acoplamiento más grande con el Higgs cargado.
Al variar la masa del Gravitino, M 3/2 (figura 3.14), se aprecia que todos los
canales crecen de igual forma, excepto en la zona donde ocurre la degeneración de
masas. El aumento en los canales tiene su origen en que el espacio de fase disponible
aumenta, porque aumenta la masa del Gravitino y por ende la del neutralino. En
adicción a esto, las resonancias de los propagadores escalares se acercan cada vez más
a la región permitida del espacio de fase, provocando un aumento en el ancho de de-
caimiento. Los canales IC y LLN están dominados principalmente por los sneutrinos. El
canal tauLN, que tiene el mayor acoplamiento con el Higgs cargado, es el más modificado.
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Al estudiar el comportamiento del ancho de decaimiento del neutralino bajo