Decaimiento a tres cuerpos en Teor´ıas ... - Roberto Lineros

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CAPÍTULO 3. FENOMENOLOGÍA ASOCIADA AL DECAIMIENTO A TRES CUERPOS EN AMSB Γ (χ - -> χ 0 ν e) [GeV] 1e-21 1e-22 1e-23 1e-24 1e-25 1e-26 1e-27 5 10 15 20 25 30 tanβ µ < 0 µ > 0 Figura 3.5: Comportamiento del ancho de decaimiento del chargino en un neutralino, un 46 neutrino y un electrón bajo variaciones de tan β y con M3/2 = 35 [TeV], m0 = 1 [TeV].
3.4. DECAIMIENTO DEL CHARGINO EN AMSB+BRPV AMSB benchmark M 3/2 = 35 [TeV] m0 = 1 [TeV] tan β = 10 µ < 0 BRpV benchmark ǫ1,2,3 = −0,01 [GeV] Λ1,2,3 = −0,001 [GeV 2 ] |Λ| = 1,732 × 10 −3 [GeV 2 ] ǫ 2 = 3 × 10 −4 [GeV 2 ] Cuadro 3.2: Benchmark de AMSB y de BRpV usados para estudiar el comportamiento del ancho de decaimiento a tres cuerpos del chargino. de AMSB junto con uno de BRpV (cuadro 3.2). El benchmark AMSB ha sido escogido en un sector del espacio de parámetros donde es posible que se produzca el decaimiento Rp, y de este modo poder compararlo con los decaimientos Rp / . El benchmark BRpV ha sido ideado de la forma más sencilla posible, ya que todos los valores de ǫ1,2,3 y Λ1,2,3 son iguales. Además están en concordancia con los valores provenientes de la física de neutrinos [18]. Es necesario resaltar, que cuando tanβ = 15, aparecen degeneraciones en las masas del sector escalar neutral y cargado. Esta situación es particular dentro del espacio de parámetros de AMSB [17]. Por lo que se ha escogido tanβ = 10, para poder estudiar y comparar los distintos procesos de decaimiento del chargino, en un caso más común. Posteriormente se estudiará con más detención este fenómeno y sus consecuencias. 3.4.1. Algunas consideraciones. La primera consideración necesaria es tener en mente la cantidad de mediadores escalares y vectoriales que están presentes en el decaimiento a tres cuerpo del chargino; El número de mediadores presentes en un proceso tipo LLL no es el mismo que en un proceso LNN (cuadro 3.3). Como el ancho de decaimiento está relacionado con el módulo cuadrado de la amplitud de decaimiento, entonces el número de términos y de integrales en el espacio de fase que aparecen es aproximadamente proporcional al cuadrado del número de mediadores, lo cual se traduce en un gran tiempo de cálculo necesario para poder obtener un ancho de decaimiento específico. La segunda consideración que aparece es la que se presenta dentro de los propa- gadores tipo Breit-Wigner [10], ya que estos necesitan del ancho total de la partícula mediadora. Se conocen los anchos totales para los bosones Z 0 y W ± , los cuales son de 2,4952 ±0,0023 [GeV] y 2,124 ±0,041 [GeV] respectivamente, pero los anchos totales para 47
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Bibliografía [1] David Griffiths,
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BIBLIOGRAFÍA [24] L. Lyons,“Stat
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