Decaimiento a tres cuerpos en Teor´ıas ... - Roberto Lineros

CAPÍTULO 3. FENOMENOLOGÍA ASOCIADA AL DECAIMIENTO A
TRES CUERPOS EN AMSB
Al conocer el factor γ se pueden relacionar, la distancia de vuelo en el laboratorio y
el tiempo de vuelo en el marco propio.
dvuelo-lab = γ 2 − 1 tvuelo-propio
(3.32)
El tiempo de vuelo propio puede ser visto como el tiempo de vida media de una
partícula, y de forma similar, la distancia de vuelo en el laboratorio, como la distancia
al detector. Al conocer la distancia al detector entonces estamos estableciendo una cota
superior para el tiempo de vida media de la partícula.
τmax-propio = ddetector
γ2 − 1
(3.33)
A su vez, el tiempo de vida máximo se relaciona con un ancho de decaimiento mínimo
resultando que:
En este caso, las unidades de las cantidades son:
Γmin-propio ddetector = γ 2 − 1 (3.34)
Γ = [GeV] ; d = 1/ [GeV]. (3.35)
Para considerar la distancia en metros, las expresiones se ven modificadas por un
factor c,
Γmin-propio ddetector = c γ2
√s2
− 1 = c
− 1, (3.36)
2m
donde c = 19,726 × 10 −17 [GeV] [m]. Además, de esta relación se lee que mientras más
estable sea la partícula más lejos tendremos que colocar el detector. También se observa
que depende directamente de la energía de centro de momentum (figura 3.22).
3.7.1. Producción de charginos y neutralinos
Como en AMSB, el neutralino y el chargino más liviano son partículas con masas
muy similares, entonces la producción de estas partículas a partir de colisiones, están
íntimamente relacionadas, ya que para poder producir un par de estas es necesario que
la energía de centro de momentum en un colisionador estándar ( √ s) cumpla que :
70
√ s ≥ 2mχ 0,±. (3.37)