estructura gravimétrica y magnética de la corteza del suroeste ...
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6. Separación <strong>de</strong> fuentes regionales y residuales<br />
En el caso <strong>de</strong> dos dimensiones, es <strong>de</strong>cir, para anomalías <strong>gravimétrica</strong>s representadas<br />
en un mapa, <strong>la</strong> transformada <strong>de</strong> Fourier compleja viene dada por <strong>la</strong> expresión:<br />
g(<br />
f<br />
x<br />
∞<br />
∞<br />
∫∫<br />
−∞<br />
−∞<br />
−2π<br />
( fxx<br />
+ fyy<br />
) i<br />
, f ) = g(<br />
x,<br />
y)<br />
e dxdy<br />
y<br />
siendo fx y fy el valor <strong>de</strong> <strong>la</strong>s frecuencias según <strong>la</strong> dirección x e y respectivamente.<br />
Al igual que en el caso <strong>de</strong> datos unidimensionales, para conjuntos <strong>de</strong> datos<br />
bidimensionales po<strong>de</strong>mos pasar <strong>de</strong>l dominio <strong>de</strong> frecuencias al dominio <strong>de</strong>l espacio y<br />
viceversa, expresándose esa re<strong>la</strong>ción <strong>de</strong> <strong>la</strong> forma:<br />
g( x,<br />
y)<br />
⇔ g(<br />
f x , f y )<br />
6.2.2. ESPECTRO DE POTENCIA Y PROFUNDIDAD DE LAS FUENTES<br />
Se <strong>de</strong>fine el espectro <strong>de</strong> potencia como el cuadrado <strong>de</strong>l módulo <strong>de</strong> <strong>la</strong> transformada <strong>de</strong><br />
Fourier y se expresa como:<br />
2<br />
P( f ) g(<br />
f ) ∫ ∞<br />
= =<br />
−∞<br />
g(<br />
x)<br />
e<br />
−2<br />
πinx<br />
/ λ<br />
Obviamente P es una función real y positiva <strong>de</strong> f. A<strong>de</strong>más, como g es siempre real, P<br />
es una función par y, por lo tanto, simétrica y basta con estudiar el dominio f >0.<br />
En el caso <strong>de</strong> una masa puntual m, el efecto gravimétrico g(x) viene dado por <strong>la</strong><br />
expresión:<br />
2Gmz0<br />
g(<br />
x)<br />
=<br />
2 2<br />
( x − x ) + z<br />
siendo G <strong>la</strong> constante <strong>de</strong> gravitación universal, m <strong>la</strong> masa <strong>de</strong>l cuerpo, z0 su profundidad por<br />
<strong>de</strong>bajo <strong>de</strong> un nivel <strong>de</strong> referencia y x0 el punto situado en dicho p<strong>la</strong>no sobre <strong>la</strong> vertical <strong>de</strong>l<br />
cuerpo.<br />
La transformada <strong>de</strong> Fourier <strong>de</strong> <strong>la</strong> expresión anterior es:<br />
g(<br />
f )<br />
= 2πmz<br />
El espectro <strong>de</strong> potencia viene dado por:<br />
P(<br />
f ) =<br />
4π<br />
2<br />
0<br />
e<br />
G<br />
0<br />
0<br />
−2π<br />
f z0<br />
−2πf<br />
x0i<br />
e<br />
2<br />
m<br />
2<br />
e<br />
−4π<br />
f<br />
z0<br />
dx<br />
2<br />
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