ELEMENTI DI MECCANICA DEL VOLO (Parte 2) - Sapienza
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1.1. MOTI NEL PIANO VERTICALE 9<br />
della velocitá in funzione delle corrisponti variazioni della densitá dell’aria<br />
dρ<br />
ρ + 2dV V = 0 (1.6)<br />
Ora, poiché il moto é in discesa, la quota é una funzione monotona decrescente<br />
del tempo, quindi l’accelerazione dV<br />
dt<br />
variazioni di quota<br />
dove dV<br />
dh<br />
puó essere scritta in funzione delle<br />
dV<br />
dt = dV dh<br />
dh dt = dV V sin γ (1.7)<br />
dh<br />
é calcolata mediante la (1.6) come<br />
dV<br />
dh = −V 2<br />
dell’aeromobile é legata alla ρ per mezzo della formula<br />
d ln ρ<br />
, pertanto l’accelerazione<br />
dh<br />
dV<br />
2<br />
dt = −V d ln ρ<br />
sin γ (1.8)<br />
2 dh<br />
che introdotta nelle (1.4), porge le equazioni del moto nella forma<br />
−D = W sin γ(1 − V 2<br />
L = W cos γ<br />
2g<br />
d ln ρ<br />
dh )<br />
(1.9)<br />
Il termine entro parentesi tonde coincide con il fattore di correzione giá calcolato<br />
nel caso di volo propulso in salitá a velocitá equivalente costante.<br />
Se si analizzano traiettorie relativamente poco inclinate sull’orizzonte a cui<br />
corrispondono brevi intervalli di quota, le variazioni di densitá risultano modeste<br />
e gli effetti delle instazionarietá causati dalla densitá atmosferica possono<br />
essere trascurati.<br />
Secondo tale approssimazione le equazioni del moto sono<br />
date dalle (1.4) ponendo il fattore di correzione uguale a 1.<br />
−D = W sin γ<br />
(1.10)<br />
L = W cos γ<br />
Dividendo membro a membro le (1.10) si ottiene un legame fra e angolo di<br />
rampa del volo librato e efficienza aerodinamica<br />
tan γ = − 1 E<br />
(1.11)