ELEMENTI DI MECCANICA DEL VOLO (Parte 2) - Sapienza

8 CAPITOLO 1. IL VOLO LIBRATO
L
v
D
γ
W
Figura 1.1:
1.1 moti nel piano verticale
Nel presente paragrafo sono considerati i moti rettilinei nel piano verticale.
Con riferimento alla Fig. 1.1, le equazioni del moto sono
−D − W sin γ = W g
dV
dt
L − W cos γ = W g V dγ
dt
(1.3)
Il volo librato é per sua natura instazionario a causa delle variazioni della
densitá atmosferica con la quota. Dato il moto rettilineo é dγ
dt
(1.3) diventano
= 0, allora le
−D − W sin γ = W g
L − W cos γ = 0
dV
dt
(1.4)
La seconda delle (1.4) fornisce la velocitá necessaria al volo librato
V =
√
2W cos γ
ρSC L
(1.5)
che é una funzione della quota e quindi del tempo per il tramite della densitá.
Si considerano moti ad angolo d’attacco costante, sicché la velocitá di
volo varia dipendentemente dal valore di ρ in modo da avere una velocitá
equivalente costante. La seconda delle (1.4) costituisce la relazione del sostentamento
aerodinamico che, in forma differenziale, dá le variazioni elementari