ELEMENTI DI MECCANICA DEL VOLO (Parte 2) - Sapienza

6.1. LA TEORIA IMPULSIVA 61
6.1 La Teoria impulsiva
Secondo la teoria impulsiva l’elica é schematizzata come una superficie circolare
piana, detta disco attuatore, coincidente con il disco dell’elica.
Tale
superficie, completamente permeabile, é sede di discontinuitá della pressione
fra le due facce A − e A + del disco. Una superficie di contatto assialsimmetrica,
sede di discontinuitá della velocitá del fluido, si distacca dalla circonferenza del
disco e si sviluppa fino all’infinito a valle. Attraverso tale superficie la pressione
non presenta discontinuitá, mentre il campo aerodinamico all’interno del
volume da essa limitato risulta perturbato tanto da modificare la velocitá del
fluido all’infinito a valle Allo scopo di calcolare la spinta prodotta dalla discontinuitá
delle pressioni, si consideri Fig. 6.3. V ∞ e p ∞ sono la velocitá e
la pressione del fluido imperturbato a monte del disco, mentre p + , p − e V 1
sono, rispettivamente, le pressioni sulle facce A + e A − e la velocitá del fluido
nell’attraversamento del disco A. W j é la velocitá del fluido all’infinito a valle
del disco, mentre la pressione all’infinito a valle é uniforme e pari a p ∞ . La
differenza di pressione sulle due facce del disco provoca una spinta T data dalla
relazione
T = A(p + − p − ) (6.1)
La spinta puó anche essere calcolata mediante il teorema di conservazione della
quantitá di moto applicato fra la sezione all’infinito a valle e quella all’infinito
a monte
T =
˙ M(W j − V ) ≡ AρV 1 (W j − V ) (6.2)