ELEMENTI DI MECCANICA DEL VOLO (Parte 2) - Sapienza
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IN<strong>DI</strong>CE 3<br />
una Π d circa costante con la velocitá. In quest’ultimo caso la 1 si scrive:<br />
n z =<br />
√<br />
Πd V − AV 4<br />
B<br />
(2)<br />
Allo scopo di ottenere il massimo di n z si studia la seguente funzione<br />
f(V ) = Π d V − AV 4 (3)<br />
in cui Π d é considerata costante rispetto a V. Allora il massimo di n z di ottiene<br />
per<br />
df<br />
dV ≡ Π d − 4 AV 3 = 0 (4)<br />
Tenuto conto che A = 1/2ρSC D0 , la velocitá che massimizza n z é<br />
√ √<br />
V = 3 Πd<br />
4A ≡ Πd<br />
3 (5)<br />
2ρSC D0<br />
Si ricava il corrispondente assetto in base al sistema di equazioni:<br />
Π d = Π n<br />
(6)<br />
L = W n z<br />
Dalla prima di tali equazioni si ricava il C D<br />
Dunque il corrispondente C L é dato da<br />
C Dn = 2Π d<br />
ρSV 3 = 4C D0 (7)<br />
C Ln =<br />
√<br />
3πAeC D0 (8)<br />
Per la motoelica a giri costanti il massimo del fattore di carico compatibilmente<br />
con i limiti propulsivi si verifica all’assetto di minima potenza necessaria<br />
((E √ C L ) max ).<br />
Per il velivolo a getto la T é in prima approssimazione costante con V . E’<br />
allora conveniente esprimere la la 1 attraverso la spinta<br />
n z =<br />
√<br />
T V<br />
2<br />
− AV 4<br />
B<br />
(9)