Mesoskalige konvektive Systeme wÃ¤hrend des ... - IMK-TRO

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5 Modellierung mit COSMO • die ” National Meteorological Administration“ (NMA), Rumänien Außer diesen nationalen Diensten sind zudem noch einige regionale und militärische Dienste in das Konsortium-Projekt integriert (COSMO-Homepage, 2007). Das für diese Zwecke verwendete Vorhersagemodell trägt ebenfalls den Namen COS- MO. Das COSMO-Modell, das bis zum Jahre 2007 auch ” LM“ genannt wurde, stützt sich auf das Lokal-Modell (LM) des DWD mit seinem zugehörigen Datenassimilationssystem. Es handelt sich um ein regionales Vorhersage-Modell. Da es für die Beschreibung von Prozessen entwickelt wurde, die sich auf der Meso-β-Skala (20 bis 200 km) und der Meso-γ-Skala (2 und 20 km) abspielen, ist die Verwendung der hydrostatischen Approximation nicht mehr zulässig. Vielmehr handelt es sich bei COSMO um ein nicht-hydrostatisches Ausschnittsmodell (Doms und Schättler, 2002). Die hier verwendete Version des COSMO-Modells besitzt eine horizontale Maschenweite von 2.8 km. Das Modell kann demnach nur solche Prozesse explizit vorhersagen, die auf einer Skala ablaufen, die größer als 2.8 km ist. Aus numerischen Gründen ist eine realistische Darstellung der Prozesse sogar erst möglich, wenn sie Abmessungen besitzen, die dem Drei- bis Vierfachen der Modell-Maschenweite entsprechen. Die Prozesse, die auf einer kleineren Skala ablaufen - die sog. subskaligen Prozesse - müssen dagegen mit Hilfe von Parametrisierungen beschrieben werden. Bei den Parametrisierungen werden zwei verschiedene Arten von Prozessen unterschieden. Zum einen gibt es die Prozesse, die auf der molekularen Skala ablaufen. Dazu gehören die Strahlung und die Wolkenphysik. Auch Transportvorgänge, die sich auf die laminare Grenzschicht unmittelbar an der Erdoberfläche beschränken, gehören zu dieser Art von Prozessen. Sie sind grundsätzlich nur in parametrisierter Form darstellbar. Probleme treten dabei deshalb auf, weil solche Parametrisierungen die Prozesse nur sehr vereinfacht darstellen. Zudem werden Annahmen getroffen, die nicht unbedingt für jede synoptische Situation ideal sind. Zum anderen gibt es auch Prozesse, die bei sehr hoher räumlicher Auflösung teilweise auch im Modell-Gitter darzustellen sind und deshalb in diesem Fall nicht parametrisiert werden müssen. Zu diesen Prozessen gehören sowohl die Konvektion, als auch auch die turbulenten Flüsse (Heise, 2002). Im COSMO-Modell wird die Strahlungsparametrisierung mit Hilfe des Schemas von Ritter und Geleyn (1992) realisiert. Trotz der verwendeten Vereinfachungen ist sie jedoch sehr rechenintensiv. Aus diesem Grund wird sie nur zu jeder Stunde aufgerufen. Die Strahlungswerte werden während des dazwischen liegenden Zeitraumes als konstant angenommen. Die skaligen Niederschläge werden in Form einer Bulk- 82
5.1 Das COSMO-Modell Formulierung nach Kessler (1969) parametrisiert. Dagegen erfolgt die Konvektionsparametrisierung nach dem Massenfluss-Schema von Tiedtke (1989), bzw. optional auch mit der CAPE-Schließung nach Kain und Fritsch (1993). Die Turbulenz in der Grenzschicht und der freien Atmosphäre basiert auf einer prognostischen Gleichung für die turbulente kinetische Energie mit einer Schließung der Ordnung 2.5 (Mellor und Yamada, 1974). Für detailliertere Informationen wird an dieser Stelle auf die LM-Dokumentation von Doms und Schättler (2002) verwiesen. 5.1.1 Das Koordinatensystem Damit das Modell zur Verwendung von Vorhersagen für größere Modellgebiete Verwendung finden kann, wurde die Krümmung der Erdoberfläche im Modell berücksichtigt. Aufgrund dessen liegen die Modellgleichungen in Kugelkoordinaten in einem rotierenden System vor. Um die dadurch entstehende Verzerrung der Koordinatenlinien möglichst klein zu halten, werden die geographischen Pole um einen passenden Winkel gedreht. Die Variablen werden im Modell durch ein Arakawa-C in der Horizontalen und einem Lorenz-Gitter in der Vertikalen angeordnet. Dabei werden die thermodynamischen Größen wie z.B. Temperatur, Druck oder Feuchte in der Mitte des Gittervolumens ausgewertet. Die dynamischen Größen wie z. B. die Windgeschwindigkeit und die turbulente kinetische Energie, werden dagegen auf den Grenzflächen der Gitterboxen berechnet (Abb. 5.1). Als Vertikalkoordinate dient dabei die generalisierte, geländefolgende Koordinate ζ, welche zeitunabhängig ist. Dadurch sind die Flächen ζ=const. im physikalischen Raum zeitlich fest vorgegeben (Doms et al., 2005). Die untersten Modellschichten folgen der Modellorographie sehr genau. Mit zunehmendem Abstand zur Erdoberfläche werden die Modellflächen immer horizontaler. In den obersten Schichten wird eine Raygleigh-Dämpfung verwendet um Reflexionen am oberen Rand vorzubeugen. 5.1.2 Das Gleichungssystem Bei den Gleichungen, die dem Modell zu Grunde liegen, handelt es sich um die primitiven Gleichungen der Thermo-Hydrodynamik, die eine kompressible Strömung in einer feuchten Atmosphäre beschreiben. Sie liegen in Advektionsform für ein rotierendes Koordinatensystem vor. 83
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2 Das Westafrikanische Monsunsystem
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2.3 Die ” African Easterly Waves
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2.5 Die innertropische Diskontinuit
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2.6 Die mesoskaligen konvektiven Sy
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2.7 Das AMMA-Projekt Abbildung 2.5:
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3 Beschreibung der untersuchten Fä
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3.1 Herkunft der verwendeten Daten
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