Mesoskalige konvektive Systeme während des ... - IMK-TRO
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5 Modellierung mit COSMO<br />
Abbildung 5.1: Gittervolumenbox <strong>des</strong> COSMO-Modells.<br />
Die Variablen werden im Modell durch ein Arakawa-C in der Horizontalen und<br />
einem Lorenz-Gitter in der Vertikalen angeordnet. Dabei werden die thermodynamischen<br />
Größen in der Mitte <strong>des</strong> Gittervolumens ausgewertet. Die dynamischen<br />
Größen werden auf den Grenzflächen der Gitterboxen berechnet.<br />
Um eine angemessene mathematische Beschreibung der atmosphärischen Strömung<br />
erreichen zu können, wird die Luft als ideales Gasgemisch angenommen, das aus<br />
den drei Komponenten trockene Luft, Wasserdampf und Flüssigwasser besteht. Zusätzlich<br />
unterliegt das System äußeren Einflüssen wie z. B. der Gravitation oder<br />
der Corioliskraft. Im System selber finden verschiedenartige Prozesse infolge von<br />
Wärme-, Impuls- und Massenflüssen, sowie Phasenumwandlungen statt. Daraus ergeben<br />
sich die Gleichungen in folgender Form:<br />
Impulsbilanzgleichung:<br />
ρ d⃗v<br />
dt = −∇p + ρ⃗g − 2⃗ Ω × (ρ⃗v) − ∇ · T (5.1)<br />
Drucktendenzgleichung:<br />
dp<br />
dt = −c p<br />
c v<br />
p∇ · ⃗v + ( c p<br />
c v<br />
− 1)Q h (5.2)<br />
Temperaturgleichung:<br />
ρc p<br />
dT<br />
dt = dp<br />
dt + Q h (5.3)<br />
Bilanzgleichung f. Wasserdampf:<br />
ρ dqv<br />
dt = −∇ · ⃗F v − (I l + I f ) (5.4)<br />
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