Festkoerper
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WS 2012/13, HHU Duesseldorf, Prof. Dr. Mathias Getzlaff<br />
Vorlesung: <strong>Festkoerper</strong>physik, inoffizielle Mitschrift<br />
by: Christian Krause, Matr. 1956616 2 DYNAMIK VON KRISTALLEN<br />
• Wegen ω(q) = ω(q + G) → 1. BZ ausreichend → in 1 D: −π/a ≤ q ≤ π/a<br />
• Wegen ω(q) = ω(−q) → 0 ≤ q ≤ +π/a<br />
2.1.2 Kristallgitter mit zweiatomiger Basis<br />
r=2, ⇒ 2 Lösungen<br />
• Masse der beiden Netzebenen/Atome Mi mit M1 ≥ M2<br />
• longitudinale Schwingung<br />
• in jeder Netzebene nur 1 Atomsorte<br />
• Abstand der Netzebenen mit gleichen Atomen sei a<br />
• nur WW unmittelbar benachbarter Ebenen<br />
• Kopplungskonstante benachbarter Ebenen sei f<br />
Unj: Auslenkung der Ebene n mit Atomsorte j (j=1,2)<br />
d<br />
M1<br />
2Un1 dt2 − f(Un−1,2 − Un1 + Un2 − Un1) = 0<br />
d<br />
⇒ M1<br />
2Un1 dt2 + f(2Un1 − Un−1,2 − Un2) = 0<br />
d<br />
Analog: M2<br />
2Un1 dt2 + f(2Un2 − Un1 − Un−1,1) = 0<br />
Lösungsansatz: Unj(q) = 1<br />
Aj(q)e<br />
Mj<br />
i(qan−ωt)<br />
Man erhält:<br />
ω 2 ± = f<br />
1<br />
Spezialfälle<br />
M1<br />
q → 0 d.h. λ → ∞<br />
+ 1<br />
1<br />
± f +<br />
M2 M1<br />
1<br />
2 −<br />
M2<br />
4<br />
M1M2<br />
Für q = 0, sin 2<br />
<br />
1<br />
2 qa<br />
<br />
= 0<br />
<br />
1<br />
ω−(0) = 0, ω+(0) = λf<br />
M1<br />
+ 1<br />
<br />
M2<br />
Verhältnis der Schwingungsamplituden Aj<br />
A1(0)<br />
A2(0) =<br />
<br />
+1 für ω−<br />
− M2<br />
für ω+<br />
M1<br />
sin 2 1<br />
qa<br />
2<br />
2<br />
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