Festkoerper
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WS 2012/13, HHU Duesseldorf, Prof. Dr. Mathias Getzlaff<br />
Vorlesung: <strong>Festkoerper</strong>physik, inoffizielle Mitschrift<br />
by: Christian Krause, Matr. 1956616 5 TRANSPORTPHÄNOMENE<br />
d.h. Fermi-Dirac-Verteilung, verschoben um eτE<br />
<br />
gegenüber Gleichgewichtsverteilung<br />
Dann Abschalten der äußeren Kraft → Relaxation in den Gleichgewichtszustand<br />
• erfolgt nur über inelastische Streuung<br />
• bei elastischen Streuprozessen käme es zu einem Aufblähen der Fermi-Kugel<br />
Allgemeine Transportgleichung<br />
Jel = L 11 E + L 12 (−∇T ) Matrix L ij beinhaltet “Transportkoeffizienten“<br />
JWärme = L 21 E + L 22 (−∇T )<br />
Man findet:<br />
L 11 = σ(EF )<br />
L 21 = T L 12 = − π2<br />
3e (kBT )<br />
L 22 = π2<br />
3<br />
k 2 B<br />
e 2 σ(EF )<br />
Thermokraft S<br />
<br />
<br />
2 ∂σ(E)<br />
<br />
∂E <br />
E=EF<br />
→ ermöglicht Temperaturbestimmung<br />
S: Proportionalitätskonstante zwischen elektrischem Feld E und Temperaturgradienten unter der<br />
Bedingung, dass kein Strom fließt<br />
E = S · ∇T = (L 11 ) −1 L 12 ( ∇T/T )<br />
Damit S = − π2<br />
3<br />
Seebeck-Effekt:<br />
k 2 B T<br />
e<br />
Messung der Thermokraft<br />
∂ ln σ(E)<br />
∂E<br />
<br />
<br />
<br />
E=EF<br />
Geschlossener Stromkreis aus Metall A und B. Kontaktstellen auf unterschiedlichen Temperaturen<br />
T1 und T2. Dazwischen Spannungsmessung bei beliebiger, identischer Temperatur T0.<br />
Potentialdifferenz als Integral des elektrischen Feldes längs des Kreises<br />
U =<br />
=<br />
T2<br />
T1<br />
1<br />
0<br />
<br />
EBds +<br />
1<br />
(SA − SB)dT<br />
2<br />
<br />
EAds +<br />
2<br />
0<br />
EBds =<br />
1<br />
2<br />
∂T<br />
SB<br />
∂s<br />
<br />
ds +<br />
1<br />
2<br />
∂T<br />
SA ds =<br />
∂s<br />
T1<br />
T2<br />
<br />
SBdT +<br />
T1<br />
T2<br />
SAdT<br />
Seite 51