Spinwellenanregung in magnetischen Nanohybridstrukturen (31,8 ...

Brillouin-Lichtstreuspektroskopie
Abbildung 3.12: Aufbau des Tandem-Fabry-Pérot-Interferometers (TFPI). Die beiden
Interferometer FPI 1 und FPI 2 sind im Winkel α zueinander angeordnet. Das gestreute
Licht von der Probe muss jedes Interferometer jeweils dreimal durchlaufen, bevor die
Photonenzahl von einem Photodetektor gemessen wird (aus [44]).
FSR kann für den longitudinalen Modenabstand in einem Resonator durch
F SR [GHz] = c
2d ≈ 150
d [mm]
(3.17)
abgeschätzt werden (c ist die Lichtgeschwindigkeit). Die Finesse ergibt sich aus dem Verhältnis
zwischen dem FSR ∆λ und der vollen Halbwertsbreite der Transmissionsmaxima
∂λ:
F = ∆λ
∂λ
und ist ein Maß für die Güte des Interferometers.
(3.18)
Ein Tandem-Fabry-Pérot-Interferometer wie es in den Abbildungen 3.12 und 3.14 dargestellt
ist, wird benötigt, da bei einem einfachen Fabry-Pérot-Interferometer durch die Periodizität
der Transmissionsfunktion 3.14 die Frequenzverschiebung des inelastisch gestreuten Lichts
nicht eindeutig zu bestimmen ist. Das gemessene Spektrum wiederholt sich in Abständen
des freien Spektralbereichs. Abbildung 3.13(a) zeigt die von einem einzelnen Fabry-Pérot-
Interferometer transmittierte Intensität als Funktion des Spiegelabstandes d. Dabei sind die
n-te Ordnung (rot) sowie deren benachbarte Ordnungen n+1 und n-1 (blau) dargestellt. Jede
Ordnung weist durch Spinwellen verursachte frequenzverschobene Peaks auf. Sie besitzen
normalerweise eine viel geringere Intensität als der Referenzpeak und sind in der Abbildung
übertrieben dargestellt. Wird ein Spinwellensignal beobachtet, ist nicht klar, ob es sich hier-
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