Numerische Untersuchung einer Düsenströmung mit Schiebewinkel

Ergebnisse 38
ω i
0.002
0.001
0
-0.001
-0.002
-0.003
ω r
0.03 0.04 0.05 0.06 0.07 0.08 0.09 0.1
γ=0
γ=0,04
γ=0,08
γ=0,12
γ=0,16
γ=0,2
Abb. 4.8: Verlauf der Zeitliche Anfachung ωi in der Grenzschicht in x=-97,5 für verschiedene γr
Wellenausbreitungsrichtung ist also um den Winkel
� �
γr
β = arctan ≈ 0,8 (4.3)
αr
gegen die x-Richtung geneigt. Dieser Winkel entspricht dem Winkel φ1, dem Winkel zwischen der
Grundströmungsgeschwindigkeitsvektor und der x- Achse, d.h. in Richtung der Potential Strmung.
Dies wird im Abschnitt 4.2.3 nochmal behandelt. Für γr größer als 0,12 nimmt die maximale
Anfachung wieder ab.
γr ωr ωi
0 0,05063338 0,00183938
0,04 0,0550376 0,00222805
0,08 0,060025 0.0245991
0,12 0,0601449 0,00254968
0,16 0,0608873 0,00247411
0,2 0,062516 0,00212601
Tab. 4.5: Maximale Anfachung ωi für verschiedene γr am Einstromrand der Grenzschicht
In der Tabelle (4.5) sind die Wellenzahl in Spannweite-Richtung sowie die Frequenz, bei der die ma-
ximale Anfachung ωi in der Grenzschicht an der Stelle x=-97,5 stattfindet eingegeben.
Anhand dieser Tabelle ist zu sehen, daß ωr zunimmt, wenn γr zunimmt auch für γr > 0,12.
In Abb.(4.9) sind die Richtungen dieser Störwellen abgebildet. Die am stärksten angefachte Welle,
nämlich für γr = 0,12, zeigt in derselben Richtung wie der Grundströmungsvektor � U1.
Der Amplitudenverlauf der Störungen für verschiedene γr und jeweils für die am stärksten angefach-