Photovoltaik Physik und Technologie der Solarzellen - IPHT Jena
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Abb. 4.6: Prinzipielle Struktur eines Elektronenbandes <strong>und</strong> Vorgang bei <strong>der</strong> Bewegung unter<br />
konstanter Kraft (rechts)<br />
Die Leitfähigkeit eines Metalls hängt mit folgendem zusammen: Das Leitungsband ist teilgefüllt,<br />
wegen <strong>der</strong> Symmetrie sind die Zustände mit k <strong>und</strong> -k gleichwertig <strong>und</strong> <strong>der</strong> Mittelwert<br />
<strong>der</strong> Geschwindigkeit aller Elektronen ist null. Ein elektrisches Feld übt auf die Gesamtheit <strong>der</strong><br />
Leitungselektronen eine Kraft aus <strong>und</strong> führt zu einem Impulszuwachs, also zu einem Zuwachs<br />
von k. Wegen <strong>der</strong> Streumechanismen ist <strong>der</strong> Zuwachs aber nicht dauernd anwachsend, son<strong>der</strong>n<br />
begrenzt. Die Verschiebung <strong>der</strong> Gesamtheit <strong>der</strong> Elektronen im k-Raum (Abb. 4.7) führt zu einer<br />
mittleren Geschwindigkeit <strong>und</strong> zu einem Strom <strong>und</strong> damit zu einer Leitfähigkeit.<br />
Ist ein Band aber voll gefüllt, dann erfährt jedes einzelne Elektron zwar einen k-Zuwachs. Aber<br />
nach diesem Zuwachs sieht die Gesamtheit <strong>der</strong> Elektronen auch nicht an<strong>der</strong>s aus als vorher:<br />
Alle Zustände sind besetzt, die mittlere Geschwindigkeit ist null, es fließt kein Strom <strong>und</strong> das<br />
Material ist nichtleitend. Ein Wechsel eines Elektrons von einem Band ins nächste durch<br />
elektrische Fel<strong>der</strong> ist unmöglich, außer bei so hohen Feldstärken, dass ein Durchbruch erfolgt.<br />
Durch thermische Anregung gelangen einige Elektronen über die Bandlücke in das leere<br />
Leitungsband <strong>und</strong> führen zu einer endlichen Leitfähigkeit.<br />
Abb. 4.7: Zur Leitfähigkeit von Metallen<br />
4 Halbleiter I: Gleichgewicht F. Falk, <strong>Photovoltaik</strong> WS 2010/11