Photovoltaik Physik und Technologie der Solarzellen - IPHT Jena
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4.6 Dotierte Halbleiter<br />
- 39 -<br />
Die Dichte <strong>der</strong> beweglichen Ladungsträger, Elektronen im Leitungsband o<strong>der</strong> Löcher im<br />
Valenzband, kann auch bei Zimmertemperatur stark erhöht werden, indem man den Halbleiter<br />
dotiert, also Atome des Halbleiters durch bestimmte an<strong>der</strong>e ersetzt. Donatoren haben ein<br />
Elektron in <strong>der</strong> äußeren Schale mehr, das sie leicht in das Leitungsband abgeben: n-Dotierung.<br />
Akzeptoren haben ein Elektron weniger als die Halbleiteratome <strong>und</strong> nehmen leicht eines aus<br />
dem Valenzband auf, das dort ein Loch hinterlässt: p-Dotierung. Die Donatorniveaus E D liegen<br />
einige 10 meV unter <strong>der</strong> Leitungsbandkante, die Akzeptorniveaus E A einige 10 meV über <strong>der</strong><br />
Valenzbandkante (Tab. 4.3) <strong>und</strong> können daher bei Raumtemperatur leicht thermisch ionisiert<br />
werden.<br />
Tab. 4.3: Niveaus von Donatoren <strong>und</strong> Akzeptoren in Silicium<br />
Donatoren Ec-ED/meV Akzeptoren EA-Ev/meV P 45 B 44<br />
As 53 Al 68<br />
Sb 42 Ga 72<br />
Bi 71 In 155<br />
Die Anzahl <strong>der</strong> ionisierten Donatoren N D+, die ein Elektron abgegeben haben, <strong>und</strong> <strong>der</strong> neutralen,<br />
also mit einem Elektron besetzten Donatoren N D0 relativ zur gesamten Anzahl von Donatoratomen<br />
N D bzw. die Anzahl <strong>der</strong> ionisierten Akzeptoren N A- <strong>und</strong> <strong>der</strong> neutralen Akzeptoren N A0<br />
relativ zur gesamten Anzahl <strong>der</strong> Akzeptoratome N A wird im Gleichgewicht durch<br />
(4.22)<br />
gegeben. Die Formeln sind gegenüber <strong>der</strong> gewöhnlichen Fermiverteilung um die Faktoren 1/2<br />
bzw. 2 im Nenner modifiziert, weil die Donatoren bzw. Akzeptoren nur Elektronen in einem<br />
bestimmten Spinzustand abgeben bzw. aufnehmen können. Für die Besetzung des Leitungs<strong>und</strong><br />
Valenzbandes bleiben die Formeln vom letzten Kapitel unverän<strong>der</strong>t. Die Lage des elektrochemischen<br />
Potentials ist wie im intrinsischen Halbleiter durch die Bilanz <strong>der</strong> Ladungsträger<br />
bestimmt. Jetzt muss gelten -(n+N A-)+(p+N D+)=0. Eine explizite Auswertung gelingt wie<strong>der</strong> nur<br />
im nichtentarteten Fall, wenn die Fermi- in eine Boltzmann-Verteilung übergeht <strong>und</strong> man erhält<br />
im Gleichgewicht<br />
4 Halbleiter I: Gleichgewicht F. Falk, <strong>Photovoltaik</strong> WS 2010/11