VOL.1 PHYSIQUE NUCLEAIRE - IAEA

il a été enlevé ou sur celle où il a été déposé. La
grandeur de la section efficace du processus permet,
elle, de connaître fa probabilité de présence
d'un nucléon sur l'orbite en question. On la traduit
par un « facteur spectroscoplque ».
Des méthodes d'analyse de plus en plus sûres et
de plus en plus fines, ont fait de cette technique
une des plus puissantes dont on ait disposé pour
connaître la configuration des couches quantiques
KI
.fi
al
•o
5
1
2
1
0.5
2
1 A
— 05
2
1
0.5
0.2
0.1
0.05
A
. i
s 193 MtV
K
r. Qrt33 MeV \
*tf'H
f
f
è\
Angle de diffusion ( Centre de masse )
les moins liées du noyau. Entre 1964 et 1968, l'apparition
d'accélérateurs de particules dont les performances
en énergie et en résolution étalent mieux
adaptées à ces études, s'est traduite par un bond
en avant très sensible de la somme d'informations
annuellement publiées sur les états excités des
noyaux. L'activité dans ce domaine, à la fois expérimentale
et théorique, s'est maintenue depuis
à un niveau élevé.
0.2
0.1
005
0.02
1
05
02
i'
0.5
0.02
0J01
Q =355 MeV
L=2,J=A *if\
0.2
03 h
0.005
_i_ .0.05
0 2550 75 WO 125 150 175
. Q=309MeV
H. . Q=Z79 MeV
*«
V
Q=1.53 MeV
0 25 50 75 100 125 150 175
Figure 6 — Un exempte de la distribution angulaire de la réaction de strippage de deutona de 12 MeV
par le zirconium 90. Lea courbes en trait plein sont les calcula faits dam le cadre de l'approximation
de Born généralisé» aux ondes distordues. La lorme des courbes est caractéristique
du moment cinétique transféré qui est égal au moment cinétique J de fêtât
final. Celui-ci peut-être ainsi déterminé.