VOL.1 PHYSIQUE NUCLEAIRE - IAEA

en jeu de faibles transferts d'énergie et des transferts
d'impulsions élevées, mais aussi l'étude des
états nucléaires excités de grande énergie appartenant
au spectre continu en-dessous et au-dessus
du seuil d'émission de pions.
projectile
Figure 1 — Diffusion élastique cohérente. Un
projectile de haute énergie et d'impulsion
K se heurte à un nucléon du
noyau qui a une impulsion élevée
— Q. L'ensemble des autres nucléons
du noyau cible a une impulsion + 0.
Après la collision le projectile transfère
au nucléon une Impulsion Q et il
est emporté avec le reste du noyau
qui reste ainsi dans l'état fondamental.
1. impulsions élevées
et processus cohérents
La figure 1 montre une diffusion élastique ou inélastique
d'une particule par un nucléon dans un
noyau avec le transfert d'impulsion Q. Elle exige
avant la collision l'existence d'une composante
d'impulsion —Q dans la fonction d'onde d'un nucléon
dans le noyau. Après collision le nucléon est
passé de l'impulsion —Q à 4- Q/A «-- 0, le noyau
résiduel reculant avec l'impulsion Q. Tout processus
de diffusion permet donc de mesurer la distribution
des impulsions de la fonction d'onde nucléaire.
L'utilisation des sondes de haute énergie permet
d'étendre considérablement le domaine des
impulsions mesurables.
La mesure des Impulsions élevées dans les états
fondamentaux et les premiers états excités présente
une grande Importance pour le développement
de modèles nucléaires nouveaux comme
nous le verrons dans la section suivante. Celte
mesure exige la réalisation expérimentale de processus
cohérents, élastiques ou de production.
Dans un processus cohérent le noyau résiduel est
laissé dans un état discret bien défini. Dans ces
conditions l'impulsion transférée au noyau aussi
grande solt-elle doit être partagée par de nombreux
nucléons afin d'éviter une cassure nucléaire.
Dans les processus cohérents, des Impulsions
très supérieures à l'Impulsion moyenne des nucléons
peuvent être transférées au noyau sans le
briser comme le montre la figure 2 qui représente
la section efficace de diffusion élastique de proton
de 1 GeV sur >:
C, mesurée jusqu'à une impul­
- 1
sion transférée de SU . Cette valeur doit être
comparée à l'Impulsion moyenne d'un nucléon
dans le modèle des couches qui est de 0,7f„. —
'.
Pour expliquer de tels transferts avec des sections
efficaces importantes il faut que le moment transféré
soit partagé avec une probabilité égale entre
tous les nucléons du noyau de recul. Il s'agit là
d'un véritable effet Mossbauer nucléaire. La condition
expérimentale sine qua non pour réaliser
un processus cohérent est donc l'obtention d'une
haute résolution en énergie permettant de sélectionner
l'état final du système résiduel.
a. Distribution dos Impulsion! d'un nucléon dint lo modtto
d«s couchM :
L'information nouvelle fournie par les sondes d'énergie
intermédiaire est donc constituée essentiellement
par la mesure des composantes d'Impui-