VOL.1 PHYSIQUE NUCLEAIRE - IAEA

les termes du premier ordre dans l'Interaction sont
dominants, permet de juger par comparaison, de
l'importance de cet effet. Ceci explique la grande
utilité de mesurer parallèlement les distributions
d'impulsions dans un même noyau et dans un même
domaine avec des électrons, des photons et des
hadrons.
L'existence de composantes de structure compliquée,
à grand nombre de particules et de trous,
dans la fonction d'onde nucléaire ou d'agrégats i
Plusieurs nucléons, en particulier dans la surface
' icléalre, conduit également à des variations spa-
>'.:les gêné atrices de grandes Impulsions.
Un autre mécanisme, encore à peine exploré, est
constitué par l'existence dans le noyau de composantes
virtuelles où les nucléons existent sous
une forme excitée (résonance» baryoniques). Ce
——— Partleulu indipwidwitM
Correlations à douic corps
— Correlations à treli corps
phénomène sera discuté dans le chap. 2F. Les résonances
baryoniques de masse plus élevée que
la masse du nucléon dans son état fondamental
occupent des états virtuels fortement liés et elles
contribuent par conséquent aux composantes d'impulsions
élevées.
L'acquisition de données expérimentales précises
et nombreuses est certainement nécessaire pour
éclairer tous ces problèmes.
Les moyens d'étude des processus cohérents
Nous passons maintenant brièvement en revue
quelques exemples de processus cohérenis permettant
de mesurer les composantes d'Impulsions élevées
de la fonction d'onde nucléaire.
a. DNknlon élmisjn tt leMullojiw :
A très haute énergie, mais aux petits angles, la diffusion
élastique et inélastique est un processus
très simple n'apportant qu'un renseignement nucléaire
limité. Aux faibles transferts, en effet, la
théorie optique des ondes déformées est suffisante
pourvu qu'on y introduise éventuellement les corrections
nécessaires pour rendre compte des diffusions
multiples successives. Les amplitudes de
diffusions multiples, selon leur ordre, ont des phases
opposées et conduisent à des interférences
destructives dans la distribution angulaire. Les renseignements
extraits dans ces conditions, pour la
diffusion élastique, sont essentiellement un rayon
nucléaire, des paramétres de surface, une distance
moyenne entre nucléons, éventuellement, mais de
façon ambiguë, un rayon de corrélation des interactions
de courte portée entre nucléons et même
une meilleure connaissance des paramètres de
l'interaction nucléon-nucléon. Pour la diffusion inélastique
jusqu'à 2f„ -
' les renseignements sur les
fonctions d'onde même ne sont pas essentiellement
différents de ceux obtenus par des processus
de basse énergie.
Si l'on veut obtenir une Information nouvelle il faut
Figure 3 — Distribution des impulsions de nueffectuer
des expériences a des transferts d'imcléons
dans la couche P3I2 du "C. La pulsion supérieure à 2f„
courbe 'particules Indépendantesdonne
la distribution pour des nucléons
dans un potentiel Wcod-Saxon.
Les courbas en trait plein et hachuré
montrent cette distribution lorsqu'on
a indu les corrélations à courte portée
de deux et de trois corps. On voit nue
les corrélations è courte portée commencent
i dominer au-delà de 2 tm-'.
-
' environ, pour lesquelles
les théories actuelles ne permettent pas de prédire
les distributions angulaires. Ceci est montré sur
la figure 4 qui donne des résultats expérimentaux
de la diffusion inélastique avec des protons de 1
GeV obtenus à Saturne sur une cible de 1=
C. Ces
résultats sont comparés avec un calcul utilisant
des fonctions d'onde microscopiques du modèle en
couche, une amplitude de diffusion nucléon-nucléon
expérimentale, un potentiel optique calculé avec