Annexe IV Modèle de Hubbard standard et états cohérents - Toubkal
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Chapitre IIIOscillateurs fermioniques déformés<strong>et</strong> ECD relatifsI -IntroductionLes oscillateurs fermioniques ont été introduits dans la littérature par plusieursauteurs. Ils se caractérisent par <strong>de</strong>s relations d’anticommutation déformées ce qui, parailleurs, laisse entendre une généralisation du principe d’exclusion <strong>de</strong> Pauli. De cefait, la construction <strong>de</strong>s ECD fermioniques fait appel à <strong>de</strong>s variables grassmanniennesgénéralisées <strong>de</strong> <strong>de</strong>gré <strong>de</strong> nilpotence strictement supérieur à <strong>de</strong>ux. Dans la littérature ondénombre <strong>de</strong>ux métho<strong>de</strong>s <strong>de</strong> construction <strong>de</strong> ces ECD dont l’une est due à Kerner <strong>et</strong>l’autre à Majid..Nous nous appuyons sur les structures algébriques Z3− graduées introduitesdans la littérature par Kerner pour chercher à établir le lien entre les variablesgrassmanniennes Z3− gradués <strong>et</strong> les parafermions. Ensuite nous étudions laconstruction <strong>de</strong>s ECD correspondants.Dans l’article qui suit, nous commençons d’abord par évoquer les variables <strong>de</strong>Kerner. Ensuite, nous introduisons l’oscillateur fermionique déformé <strong>et</strong> nousmontrons que dans le cas où le paramètre <strong>de</strong> déformation est une racine cubique <strong>de</strong>l’unité alors la correspondance recherchée entre variables <strong>de</strong> Kerner <strong>et</strong> fermionsdéformés est alors réalisée. Ceci nous perm<strong>et</strong> alors d’entamer la construction <strong>de</strong>s ECDfermioniques déformés.54