Annexe IV Modèle de Hubbard standard et états cohérents - Toubkal
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<strong>Annexe</strong> IIEtats Cohérents fermioniques<strong>et</strong> algèbre <strong>de</strong> GrassmannL’espace <strong>de</strong> Fock d’un système fermionique à un seul <strong>de</strong>gré <strong>de</strong> liberté estcomposé [8] <strong>de</strong> <strong>de</strong>ux états :0 <strong>et</strong> 1 = a + 0 . (II.1)Ecrivons dans ce qui suit, sous une forme formelle, les équations aux valeurs proprespour les opérateurs annihilation <strong>et</strong> création, on a :<strong>et</strong>D’autre part, comme on a :a η = η η(II.2a)η a+ *= η η(II.2b)+ 2 2( a ) a 0= = , (II.3)les valeurs propres doivent vérifier2 * 2η = ( η ) = 0(II.4)Il est évi<strong>de</strong>nt qu’il n’existe pas <strong>de</strong>s nombres complexes qui vérifient c<strong>et</strong>te <strong>de</strong>rnière*égalité. η <strong>et</strong> η sont <strong>de</strong>s éléments <strong>de</strong> l’algèbre <strong>de</strong> Grassmann [38].Algèbre <strong>de</strong> GrassmannL’histoire <strong>de</strong> l’introduction <strong>de</strong>s éléments <strong>de</strong> l’algèbre <strong>de</strong> Grassmann ressemblequelque peu à celle du nombre complexe i qui perm<strong>et</strong> <strong>de</strong> résoudre l’équation2z = − 1(II.5)79