Annexe IV Modèle de Hubbard standard et états cohérents - Toubkal
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Figure 4 : Dans un SCHT C se sont surtout less plans Cu-O qui sont responsables <strong>de</strong>spropriétés électriques <strong>et</strong> magnétiques du matériau.Les faits expérimentaux se rapportant aux matériaux SCHTc obligent àadm<strong>et</strong>tre que la théorie du liqui<strong>de</strong> <strong>de</strong> Fermi (TLF) est dans l’incapacité <strong>de</strong> tenir compte<strong>de</strong>s propriétés <strong>de</strong> l’état normal <strong>de</strong> ces matériaux. La théorie BCS est également eninadéquation [16] pour pouvoir expliquer la transition supraconductrice nonconventionnelle. Par ailleurs, comme la SCHTc est un phénomène bidimensionnelalors la structure topologique [71] <strong>de</strong> l’espace peut autoriser l’existence d’excitationsnon conventionnelles obéissent à uneθ− statistique[33]. L’exemple concr<strong>et</strong> surl’occurrence d’une telle statistique en physique <strong>de</strong> la matière con<strong>de</strong>nsée est fourni parl’eff<strong>et</strong> Hall fractionnaire quantique (EFQH) [34] où les quasi-particules sont régies par<strong>de</strong>s statistiques exotiques <strong>et</strong> ce dans la mesure où elles ne sont ni bosoniques ni89