Annexe IV Modèle de Hubbard standard et états cohérents - Toubkal
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fermioniques mais plutôt interpolant entre les <strong>de</strong>ux [33]. Ces découvertes réaliséesdans le domaine <strong>de</strong> la physique <strong>de</strong> la matière con<strong>de</strong>nsée durant les années 80 ontcontribué à stimuler un intérêt particulier à l’étu<strong>de</strong> <strong>de</strong>s statistiques exotiques <strong>et</strong> <strong>de</strong>sstructures algébriques dites déformées.III-2. Le modèle <strong>de</strong> <strong>Hubbard</strong>Sur la base <strong>de</strong>s faits expérimentaux se rapportant au matériaux SCHTc,An<strong>de</strong>rson suggère, en 1987,d’utiliser le modèle <strong>de</strong> <strong>Hubbard</strong> en dimension D=2 <strong>et</strong> à lalimite du couplage fort (très forte répulsion coulombienne) pour décrire la physique<strong>de</strong>s supraconducteurs non conventionnelles . C<strong>et</strong> hamiltonien [15,37] s’écritavec :H= −t∑+i< ij>σ∑aσaiσ+ hc + U n n(III.7)ii↑i↓ sites proches voisins+aiσopérateur <strong>de</strong> création d’un électron au site –i- <strong>de</strong> spin σ =↑, ↓a opérateur d’annihilation d’un électron <strong>de</strong> spin σ au site-j-.jσ+niσ= aiσaiσest l’opérateur nombre d’occupation du site –i-.U élément <strong>de</strong> matrice <strong>de</strong> la répulsion coulombienne «on site »,90