Mikrovalna elektronika - FESB

More documents

Recommendations

Info

MIKROVALNA ELEKTRONIKA <strong>FESB</strong> – SPLIT Budući da iznos vektora magnetizacije M 0 nije funkcija vremena te kako je isti paralelan sa statičkim magnetskim poljem imamo da je: odnosno: d M 0 M 0 ≠ f ( t) & M 0 H0 ⇒ = 0 , dt γµ × = . ( M H ) 0 0 0 0 Ako pretpostavimo da vrijedi teorija malog signala zanemarujemo male veličine drugog i viših redova, pa je: odnosno komponente su: odnosno: jωm = − γµ ⎡ 0 ( m× H0 ) + ( M 0 × h) ⎤ , ⎣ ⎦ z ( ) jωm = −γµ m H − h M x 0 y 0z y 0z ( ) jωm = γµ m H − h M m z y 0 x 0z x 0z = 0 jγµ 0 jγµ 0 mx = H0 zmy − M 0zhy ω ω jγµ 0 jγµ 0 my = M 0zhx − H 0zmx . ω ω m = 0 , Uvrstimo li sada m y iz druge u prvu jednadžbu te m x iz druge u prvu, dobivamo m x kao funkciju h x i h y te m y kao funkciju h x i h y , pa ovaj sustav jednadžbi možemo napisati u matričnom obliku: m = χ h , gdje je χm tenzor magnetske susceptibilnosti i jednak je: ⎡χ xx χ xy 0⎤ χm = ⎢ χ yx χ yy 0 ⎥ ⎢ ⎥ , ⎢⎣ 0 0 0⎥⎦ gdje su: ω 0µ 0M 0 z χ xx = χ yy = , 2 2 ω0 −ω jωγµ 0M 0z χ xy = − χ yx = , 2 2 ω0 −ω gdje je: ω0 = γµ 0H0 , frekvencija precesije. U klasičnoj elektrodinamici, vektor magnetizacije u sredstvu definiran je kao: m - 128 -
odnosno: uz: iz čega je: pa je: B M = − H , µ 0 M = χ H , r m B = µ µ H , 0 M = H µ r − ( 1) χ = µ − 1. m r , MIKROVALNA ELEKTRONIKA <strong>FESB</strong> – SPLIT Stoga je sada tenzor relativne magnetske permeabilnosti: odnosno: gdje je: µ = + χ , rm [ E] rm ⎡µ r − jκ 0⎤ µ rm = ⎢ jκ µ r 0 ⎥ ⎢ ⎥ , ⎢⎣ 0 0 1⎥⎦ µ = 1+ χ , r xx − jκ = χ xy . Vidimo da su singulariteti upravo kada je frekvencija izmjeničnog RF signala jednaka frekvenciji precesije (ω = ω 0 ). Dakle u slučaju da je RF polje frekvencije kao i precesija spina, amplitude precesije su maksimalne, a posljedica je izrazita tenzorska karakteristika permeabilnosti, dakle izrazito neizotropna sredina. Beskonačni feritni medij Promotrimo kakva je posljedica tenzorskog karaktera permeabilnosti na prostiranje elektromagnetskog vala. Taj problem ćemo analizirati na propagaciji elektromagnetskog vala kroz beskonačni feritni medij. Elektromagnetsko polje u takvom mediju je opisano Maxwellovim jednadžbama: rot E = − jωµ rµ 0 h , rot h = jωε E . Ovdje pretpostavljamo da je ferit idealni dielektrik, pa je σ = 0 ⇒ G = σE = 0. Naravno da je za realizaciju ovakve sredine, dakle za postojanje tenzora µ r , nužno magnetiziranje vanjskim statičkim poljem H0 u smjeru osi z. Iz gornjih jednadžbi želimo eliminirati magnetsko polje h pa primjenjujemo operaciju rotor na drugu jednadžbu te u dobivenu uvrstimo prvu: - 129 -
Page 1 and 2:
MIKROVALNA ELEKTRONIKA FESB - SPLIT
Page 3 and 4:
Page 5 and 6:
Page 7 and 8:
Page 9 and 10:
Page 11 and 12:
Page 13 and 14:
Page 15 and 16:
Page 17 and 18:
Page 19 and 20:
Page 21 and 22:
Page 23 and 24:
Page 25 and 26:
Page 27 and 28:
Page 29 and 30:
Page 31 and 32:
Page 33 and 34:
Page 35 and 36:
Page 37 and 38:
Page 39 and 40:
Page 41 and 42:
Page 43 and 44:
Page 45 and 46:
Page 47 and 48:
Page 49 and 50:
Page 51 and 52:
Page 53 and 54:
Page 55 and 56:
Page 57 and 58:
Page 59 and 60:
Page 61 and 62:
Page 63 and 64:
Page 65 and 66:
Page 67 and 68:
Page 69 and 70:
Page 71 and 72:
Page 73 and 74:
Page 75 and 76:
Page 77 and 78: MIKROVALNA ELEKTRONIKA FESB - SPLIT
Page 91 and 92: odnosno: rot Etr = − jωµ ezH
Page 93 and 94: Izračunajmo sada snagu prenesenu n
Page 125 and 126: d N = r × F , dt MIKROVALNA ELEK
Page 127: MIKROVALNA ELEKTRONIKA FESB - SPLIT
Page 157 and 158: V 0 Slika 1. Dvorezonantni klistron
Page 179 and 180:
Page 181 and 182:
Page 183 and 184:
Page 185 and 186:
Page 187 and 188:
Page 189 and 190:
Page 191 and 192:
show all

Mikrovalna elektronika - FESB

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

Delete template?

Save as template?