Mikrovalna elektronika - FESB
Mikrovalna elektronika - FESB
Mikrovalna elektronika - FESB
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
MIKROVALNA ELEKTRONIKA<br />
<strong>FESB</strong> – SPLIT<br />
λg/4<br />
a<br />
b<br />
Slika 10. Dva načina uzbude TE 10 moda u pravokutnom valovodu<br />
Prije smo istakli da TE i TM modovi u pravokutnom valovodu imaju iste<br />
vlastite vrijednosti, a time i jednake kritične frekvencije. Međutim ispišimo sada<br />
rješenja za TM modove, koje dobivamo istim postupkom kao i rješenja za TE modove<br />
ali uz korištenje graničnog uvjeta za longitudinalnu komponentu električnog polja<br />
kako je već navedeno:<br />
− jβgnπ nπ x mπ y − jβg<br />
z<br />
Ex<br />
= E<br />
2 0<br />
cos ⋅sin<br />
⋅ e ,<br />
k a a b<br />
− jβ gmπ nπ x mπ y − jβg<br />
z<br />
Ey<br />
= E<br />
2 0<br />
sin ⋅cos<br />
⋅ e ,<br />
k b a b<br />
nπ x mπ y − jβg<br />
z<br />
Ez<br />
= −E0 sin ⋅sin<br />
⋅ e ,<br />
a b<br />
− jωε mπ nπ x mπ y − jβg<br />
z<br />
H<br />
x<br />
= E<br />
2 0<br />
sin ⋅cos ⋅ e<br />
k b a b<br />
jωε nπ nπ x mπ y − jβg<br />
z<br />
H<br />
y<br />
= E<br />
2 0<br />
cos ⋅sin<br />
⋅ e<br />
k a a b<br />
H = 0 .<br />
z<br />
Iz gornjih relacija očigledno je da ne može egzistirati ni TM 10 ni TM 01 mod u<br />
pravokutnom valovodu. U bilo kojem od tih slučajeva jednake su nuli sve<br />
komponente električnog i magnetskog polja. To je očigledno i sa fizikalnog stajališta.<br />
Jer činjenica da za razliku od električnog polja koje ima svoje izvore i ponore na<br />
stjenkama valovoda, tj. čije silnice završavaju i izviru iz naboja, to nije slučaj s<br />
magnetskim poljem. Magnetsko polje je solenoidalno, odnosno sve silnice zatvorene<br />
su u sebe, pa ne mogu samo dvije prostorne komponente biti jednake nuli a treća ne.<br />
Budući da je stoga kritična frekvencija TM 11 najmanja u odnosu na kritične<br />
frekvencije ostalih TM modova u pravokutnom valovodu, ali je još uvijek veća od<br />
kritične frekvencije TE 10 moda jasna je naša prijašnja tvrdnja.<br />
U našem razmatranju o pravokutnom valovodu uočimo karakterističnu<br />
činjenicu kojom se on razlikuje od uobičajene prijenosne linije, da se njim za<br />
određene dimenzije ne mogu propagirati polja nižih frekvencija, odnosno konstanta<br />
propagacije β g postaje imaginarna i takva se polja brzo guše. Zbog usporedbe<br />
nacrtajmo ovisnost konstante propagacije kod obične prijenosne linije i valovoda kao<br />
funkcije frekvencije, kao što je prikazano na sl. 11. Kod valovoda fazna konstanta je:<br />
ili:<br />
a kod prijenosne linije je:<br />
( ) 1 2<br />
2 2 2<br />
ωk<br />
β<br />
g<br />
= ± µε ω −ωk ⇒ βg<br />
= β 1− ,<br />
2<br />
ω<br />
β<br />
g<br />
2 2<br />
ω ωk<br />
µε = ± − ,<br />
- 68 -