Mikrovalna elektronika - FESB

MIKROVALNA ELEKTRONIKA
FESB – SPLIT
Iz posljednjeg slijedi da je:
( , ) 1
Etrk
= F x y ak
,
r
1
HtrkZ0k = Etrk = G ( x,
y)
ak
.
r
( , ) F ( x,
y)
G x y
= .
Naša pretpostavka je da val na granicu dielektrika dolazi iz sredstva 1. Stoga
će u sredstvu 1 postojati i upadni i reflektirani val od granične plohe (ako
pretpostavimo da se val propagira samo jednim modom možemo izostaviti indeks k):
( , )( )
( , ) ( )
E = F x y a + b ,
tr1 1 1
F x y
H = a − b .
tr1 1 1
Z01
U sredstvu 2 postoji val koji dolazi iz sredstva 1. Pod pretpostavkom da se valovod
proteže u beskonačnost, nema reflektiranog vala, pa je:
pri čemu je dakle:
Etr
H
( , )
( , )
= F x y a ,
2 2
F x y
= a ,
tr 2 2
Z02
a
j g 2z
2
a0e − β
= .
Na granici sredstva odaberimo da je z = 0 kao na sl. 5, pa uzimajući u obzir
činjenicu da su polja E tr i H tr tangencijalne na graničnu plohu slijedi:
⎧ E
z = 0 ⇒ ⎨
⎩H
Dakle, uz E tr (z = 0) = E tr0 i H tr (z = 0) = H tr0 je i:
E
H
tr10 tr 20
tr10 tr 20
= E
tr1 tr 2
= H
tr1 tr 2
E
= . (*)
H
.
Karakteristična impedancija je u dijelu valovoda ispunjenog sredstvom 2 je:
Z
E
tr 2
02
= ,
Htr
2
što zbog (*) mora biti, gledajući u ravnini z = 0:
Z
E
E
= tr 20 tr10
02
H
= tr 20
H
.
tr10
- 142 -