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Familia de Mapas del Panadero Como Ambiente Caótico de la ...

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CAPÍTULO 5. CAMINATA ACOPLADA A PANADERO 60<br />

ya que para esos tiempos el entre<strong>la</strong>zamiento es muy pequeño.<br />

Analizando el régimen cuántico (t > N), po<strong>de</strong>mos notar que <strong>la</strong> varianza crece con distintas<br />

pendientes para cada miembro <strong>de</strong> <strong>la</strong> familia <strong>de</strong>l pana<strong>de</strong>ro. Esto también ocurre para un miembro<br />

<strong>de</strong> <strong>la</strong> familia cuando cambia <strong>la</strong> dimensión <strong>de</strong>l espacio <strong>de</strong> Hilbert.<br />

Para los miembros Bl,l (Many Coins), Brun et al. [19] obtuvieron expresiones analíticas <strong>de</strong><br />

<strong>la</strong> pendiente <strong>de</strong> <strong>la</strong> varianza en función <strong>de</strong>l tiempo para distintos M qubits (ecuaciones 5.21 y<br />

5.22).<br />

Las simu<strong>la</strong>ciones numéricas se comparan con los resultados analíticos <strong>de</strong> Brun et al.:<br />

Pendientes<br />

0.52<br />

0.50<br />

0.48<br />

0.46<br />

0.44<br />

0.42<br />

0.40<br />

0.38<br />

0.36<br />

0.34<br />

0.32<br />

0.30<br />

0.28<br />

0.26<br />

0.24<br />

0.22<br />

Simu<strong>la</strong>ciones Numéricas<br />

Analitico Brun et al.<br />

0.20<br />

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9<br />

Figura 5.7: Pendiente <strong>de</strong> <strong>la</strong> varianza para los miembros Bl,l <strong>de</strong> <strong>la</strong> familia <strong>de</strong>l pana<strong>de</strong>ro. Los resultados<br />

numéricos son comparados con <strong>la</strong> expresión analítica <strong>de</strong> Brun et al.<br />

Qubits<br />

Se analizaron <strong>la</strong>s pendientes <strong>de</strong> <strong>la</strong> varianza para el espacio <strong>de</strong> fases simétrico y antismétrico y<br />

distintos estados iniciales <strong>de</strong>l pana<strong>de</strong>ro: posición <strong>de</strong>finida en 0, y estado “simétrico” ( 1<br />

√ 2 (|0〉+i|1〉)<br />

en cada qubit). Los resultados se muestran en <strong>la</strong> figura 5.8.<br />

Se pue<strong>de</strong> notar que para los mapas <strong>de</strong> pocos qubits, el mapa <strong>de</strong> varias monedas tiene pendiente<br />

menor al <strong>de</strong>l pana<strong>de</strong>ro convencional. A medida que crece el número <strong>de</strong> qubits, el mapa <strong>de</strong>l<br />

pana<strong>de</strong>ro convencional <strong>de</strong>crece más rápido que el <strong>de</strong> varias monedas y <strong>la</strong>s pendientes se cruzan.<br />

Por otro <strong>la</strong>do vemos que los miembros intermedios <strong>de</strong> <strong>la</strong> familia <strong>de</strong>l pana<strong>de</strong>ro tienen pendientes<br />

menores al pana<strong>de</strong>ro convencional.<br />

Un caminante clásico en el límite <strong>de</strong> t → ∞ posee una varianza con pendiente→ 0. Por lo<br />

tanto es <strong>de</strong> esperar que acop<strong>la</strong>do a un ambiente como el <strong>de</strong> <strong>la</strong> familia <strong>de</strong> mapas <strong>de</strong>l pana<strong>de</strong>ro,<br />

en el límite <strong>de</strong> infinitos qubits, también tenga esa característica.<br />

Los miembros intermedios están por <strong>de</strong>bajo <strong>de</strong>l resto. Esto nos da indicios <strong>de</strong> que son los<br />

“mejores ambientes” en términos <strong>de</strong> producción <strong>de</strong> <strong>de</strong>coherencia. Ya habíamos visto en <strong>la</strong> sección<br />

<strong>de</strong> entre<strong>la</strong>zamiento <strong>de</strong>l capítulo 4, que son los mejores productores <strong>de</strong> entre<strong>la</strong>zamiento.

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