Etude et conception d'un étage de mise en forme d'impulsions ultra ...

pression de 25 Bars.
A m p litu d e (V )
1 6 5 k
1 6 0 k
1 5 5 k
1 5 0 k
1 4 5 k
1 4 0 k
1 3 5 k
1 3 0 k
1 2 5 k
1 2 0 k
S ig n a l V O S S 1 2 2 -3 2 d B c p /p k = 9 /4 ,5
P = 2 5 b a r N 2
P = 2 5 b a r A ir
2 0 k 2 2 k 2 4 k 2 6 k 2 8 k 3 0 k 3 2 k
T e n s io n d e c h a rg e (V )
Figure 8.14 – Influence de la nature du gaz.
Au premier ordre, l’azote possède un champ disruptif très proche de celui de l’air.
Cependant l’équation 4.23 et le tableau 4.2 montrent qu’il existe une différence au se-
cond ordre. L’écart entre les courbes de la figure 8.14 s’expliquerait par cette différence.
La différence entre les gaz s’illustre surtout par l’état des électrodes après quelques
décharges. Pendant le claquage, le matériau des électrodes réagit avec les atomes du
gaz pour former des composés. La présence d’oxygène dans l’air favorise la formation
d’oxydes se déposant sur les surfaces. La figure 8.15 illustre la modification d’aspect
liée à l’oxydation d’une électrode en laiton après 150 décharges dans l’air. Les traces
blanches visible sur la photo de droite sont probablement des résidus d’oxyde de zinc.
Il est également possible que des composés se forment à partir du carbone contenu dans
l’acier inoxydable de l’électrode annulaire. Les trace noires autour des impacts (figure
8.16) correspondraient à ces résidus carbonés.
L’azote pur est un gaz réputé pour sa relative passivité. Ce qui explique que la pol-
lution des électrodes est invisible après des décharges dans ce milieu. Seules les traces
de l’échauffement local sont présentes. Des constatations identiques sont faites avec des
électrodes en acier inoxydable.
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