Etude et conception d'un étage de mise en forme d'impulsions ultra ...

les équations 5.17 et 5.19 nous obtenons
⎧
⎨
⎩
VA→C2 = VC→A2 · Γ + ∆VT 1b(T0 + 3τ) = − 1 2 · 3 4 V0 + 1 8 V0 = − 1 4 V0;
VB→D2 = VD→B1 · Γ + ∆VT 2a(T0 + 3τ) = − 1 2 · 1 4 V0 + 3 8 V0 = 1 4 V0.
77
(5.24)
De plus, en combinant les équations 5.20 et 5.22 nous déduisons l’expression de
l’impulsion transmise à la charge
VT 3(T0 + 3τ) = ∆VT 3a(T0 + 3τ) + ∆VT 3b(T0 + 3τ) = 1 4
V0 − 3
4 V0 = −V0. (5.25)
Nous disposons de toutes les contributions permettant le calcul des potentiels aux
points A et B :
et
t = T0 + 4τ
VA(T0 + 3τ) = VA(T0 + τ) + ∆VA1(T0 + 3τ) + ∆VT 1b(T0 + 3τ)
= 3
4 V0 − 9
8 V0 + 1
8 V0
= − 1
4 V0
(5.26)
VB(T0 + 3τ) = VB(T0 + τ) +VT 3(T0 + 3τ)
= 1
2 V0 −V0
= − 1
2 V0. (5.27)
De la même façon qu’à t = T0 + 2τ, l’onde circulant dans T2 se réfléchit totalement
sur le circuit ouvert au point D, l’onde de retour VD→B2 possède une amplitude identique
à l’onde incidente qui se propage vers le point B. D’où l’égalité suivante
VD→B2 = VB→D2 = V0
. (5.28)
4
Au même instant l’impulsion VA→C2, se réfléchit sur le court circuit en C, ce qui