Etude et conception d'un étage de mise en forme d'impulsions ultra ...

maniére suivante
∆VBA1(T0 + 5τ) = VD→B3 · (1 + Γ) = 3
2
· V0
4
79
3
=
8 V0. (5.33)
Pour calculer la contribution de VDB3 dans les ondes qui circulent dans T1 et T3 nous
procédons de façon identique avec le diviseur de tension.
Ainsi
Et
Pour calculer la répartition dans T1 et T3 nous procédons de façon identique avec le
circuit suivant
VBA1(T0+5)
2Z2 3 1
V ( T 5 ) V ( T 5 )
V V
∆VT 3b(T0 + 5τ) 3= Z
3 8 4
2Z
3
·
T3b 0 BA1
0 0 0
1Z1 3 1
− ∆VT V 1b(T0 ( T + 5 5τ) ) = V ( T 5 )
V V
3Z3 8 8
Z
3Z · ∆VBA1(T0 + 5τ) = 1 3
·
3 8 V0 = 1
T1b BA1
0 0 0
Nous pouvons calculer l’amplitude de l’onde VT3(T0+5 ), transmise dans T3 vers la charge.
1 1 V0
VT3( T0 5 ) VT3a( T0 5 ) VT3b( T0 5 )
V0 V0
4 4 2
Calculons VAC4, l’amplitude de l’impulsion circulant dans T1 :
De même pour VBD3 circulant dans T2 :
B
A
T3
T1
Nous obtenons l’expression suivante
et
2Z
V V V 1 1 1
V0 V0
2 4 8
0
( T 5
)
2
AC3 CA3 T1b 0
VA→C4 = VC→A3 · Γ + ∆VT 1b(T0 + 5τ) = 1
VDB3 VBD2VT2a( T0
5
)
1 1
V
1
V
Z
3Z · ∆VBA1(T0 + 5τ) = 2
3
0 0
VT3b(T0+5)
-VT1b(T0+5)
8 V0 = 1
4 V0
(5.34)
8 V0. (5.35)
Des équations 5.32 et 5.34 nous déduisons l’expression de l’amplitude de l’onde
VT 3(T0 + 5τ), transmise dans T3 vers la charge :
VT 3(T0 + 5τ) = ∆VT 3a(T0 + 5τ) + ∆VT 3b(T0 + 5τ) = 1
4 V0 + 1
4 V0 = V0
. (5.36)
2
Pour terminer, calculons VA→C4, l’amplitude de l’impulsion circulant dans T1 :
De même pour VB→D3, circulant dans T2 :
VD→B3 = VB→D2 · Γ + ∆VT 2a(T0 + 5τ) = 1
2
· 1
4 V0 − 1
8 V0 = 0. (5.37)
· 1
4 V0 − 1
8 V0 = 0. (5.38)