Etude et conception d'un étage de mise en forme d'impulsions ultra ...

t = T 0 −
t = T 0 +
Détaillons le fonctionnement de ce circuit.
Toutes les lignes sont déchargées. Les potentiels aux différents points sont
VA = V B = V D = VC = V E = 0. (5.10)
S1 se ferme. L’impulsion VC→A1 se propage dans T1 de C vers A. L’amplitude
de cette onde de tension dépend du circuit d’alimentation. Supposons que l’amplitude
soit V0/2.
t = T0 + τ
L’onde VC→A1 arrive au niveau du point A. La ligne T1 est terminée par une impé-
dance 3Z dans le plan de la jonction entre T1, T2 et T3. Ainsi le coefficient de réflexion
Γ, vaut 1/2. Nous pouvons calculer l’amplitude ∆VA(T0 + τ), de l’impulsion transmise
de manière suivante
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∆VA(T0 + τ) = VC→A1 · (1 + Γ) = 3
4 V0. (5.11)
L’analyse du circuit équivalent suivant permet de calculer la répartition de cette onde
dans les lignes T2 et T3.
Nous avons donc l’expression suivante
et
− ∆VT 2(T0 + τ) = Z
3Z · ∆VA(T0 + τ) = 1 3
·
3 2 V0 = V0
, (5.12)
4
∆VT 3(T0 + τ) = 2Z
3Z · ∆VA(T0 + τ) = 2 3
·
3 2 V0 = V0
. (5.13)
2
Des équations 5.10, 5.11 et 5.13 nous déduisons les valeurs des potentiels en A et B :