Etude et conception d'un étage de mise en forme d'impulsions ultra ...

Ainsi
et
et
− ∆VT 3a(T0 + 3τ) = 2Z
3Z · ∆VA1(T0 + 3τ) = − 2 9
·
3 8 V0 = − 3
4 V0. (5.20)
Quand VD→B1 arrive en B, elle rencontre une désadaptation identique à celle termi-
nant T1 en A. Le coefficient de réflexion caractérisant cette rupture d’impédance est
donc identique à Γ. l’amplitude de l’onde transmise ∆VBA1(T0 + 3τ) est donnée par
∆VBA1(T0 + 3τ) = VD→B2 · (1 + Γ) = − 3 V0
· = −3
2 4 8 V0. (5.21)
En utilisant le circuit équivalent de la figure 5.8 nous pouvons déterminer la réparti-
tion de cette onde transmise dans T1 et T3.
VBA1(T0+3)
2Z2 3 1
V ( T 3 ) V ( T 3 )
V V
3Z3 8 4
T3b 0 BA1
0 0 0
1Z1 3 1
∆VT V 3b(T0 ( T + 3 3τ) ) = V ( T 3 )
V V
3Z3 8 8
2Z
3Z · ∆VBA1(T0 + 3τ) = − 2 3
·
3 8 V0 = − 1
4 V0
T1b BA1
0 0 0
L’amplitude des ondes transmisse dans chaque ligne est la somme de chaque contribution calculé
précédemment. Ainsi nous − ∆VTavons 1b(T0 + 3τ) =
1 3 1 1
VAC2 VCA2VT1b( T0 3 ) V0 V0 V0
2 4 8 4
1 1 3 1
VBD2 VDB1VT2a( T0 3 ) V0 V0 V0
2 4 8 4
Z
3Z · ∆VBA1(T0 + 3τ) = − 1 3
·
3 8 V0 = − 1
8 V0. (5.23)
Les amplitudes des ondes transmises dans les lignes sont les sommes de toutes les
contributions calculées précédemment. En combinant les équations 5.16, 5.23, ainsi que
L’impulsion transmise à la charge vaut
B
A
T3
T1
1 3
V ( T 3 ) V ( T 3 ) V ( T 3 )
V V V
4 4
T3 0 T3a 0 T3b 0 0 0 0
2Z
Z
VT3b(T0+3)
-VT1b(T0+3)
Figure 5.8 – Circuit équivalent en sortie de T2 à t = T0 + 3τ.
Nous déduisons l’expression suivante
et
76
(5.22)