Etude et conception d'un étage de mise en forme d'impulsions ultra ...

compte le coefficient d’attachement η. Ce coefficient correspond à la probabilité qu’a
un électron libre d’être capturé sur une unité de longueur. Comme pour α η
p , p dépend
uniquement de E p . Le coefficient d’ionisation effectif αe est alors donné par l’expression
suivante
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αe = α − η = p f ( E
). (4.22)
p
L’expression simplifiée de la tension de claquage statique en champ homogène, te-
nant compte de l’attachement, est donnée dans [46] :
Les constantes
Uc =
E
pd + c
p 0
pd. (4.23)
Ep et c dépendent du gaz électronégatif utilisé. Les valeurs sont
0
données dans le tableau 4.2 pour des gaz usuels [46].
Gaz
Ep
0
(kV mm
c
−1 bar−1 ) (kV mm− 1 2 bar− 1 2 )
CO2 3.21 5.88
Air 2.44 2.12
N2 2.44 4.85
H2 1.01 2.42
Ep et c pour quelques gaz usuels.
0
Tableau 4.2 – Valeurs mesurées des paramètres
4.2.4 Streamer
Dans une avalanche, la différence de mobilité entre les électrons et les cations en-
traine l’apparition d’une charge d’espace qui provoque la distorsion du champ électrique
à son voisinage. Le module du champ se trouve renforcé à l’avant et à l’arrière de la
charge d’espace (4.2) et dans ces zones, des avalanches secondaires vont pouvoir s’amor-
cer.
Si le champ de charge d’espace est suffisant, les avalanches secondaires se dévelop-
peront vers la tête et la queue de l’avalanche principale. Les charges secondaires vont