avaliações numéricas de chaminés de equilíbrio - ppgerha ...

Segundo Streeter e Wylie (1982) celeridade ou velocidade do som no meio
ao quadrado (ver item 2.6.3 e 2.6.4) pode ser definido pela relação:
k /
a²
= ρ
1+
( k + ε)(
D / t
(2.27)
(2.26) torna-se:
' ) c1
Na qual c1
é a unidade para condutos com juntas de dilatação. A equação
1 dρ ∂V
+ a²
ρ dt ∂x
= 0
(2.28)
dρ
E a derivada é: dt
dρ
∂p
∂p
⎛ ∂H
= V + = Vρg⎜
dt ∂x
∂t
⎝ ∂x
∂z
⎞ ⎛ ∂H
− ⎟ + ρg⎜
∂x
⎠ ⎝ ∂x
∂z
⎞
− ⎟
∂x
⎠
(2.29)
A variação ρ em relação ao x e ao t é muito menor que a variação de H
com o x e o t , por isso ρ foi considerado constante na equação (2.29). Se o
∂z
conduto estiver em repouso = 0
∂t
e
∂z
∂x
= −senθ
, transforma-se a equação (2.29)
em:
1 ∂p
ρ ∂t
⎛ ∂H
= Vg⎜
⎝ ∂x
⎞ ⎛ ∂H
+ senθ
⎟ + g⎜
⎠ ⎝ ∂t
⎞
⎟
⎠
(2.30)
Substitui-se a equação (2.30) na equação (2.28) e encontra-se a equação da
continuidade da forma:
a²
g
∂V
∂x
+ V
∂H
∂x
∂H
+
∂t
+ Vsen(
θ ) = 0
(2.31)
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