сти электромагнитного, с высоким коэффициентом обогащения, являетсяпредпочтительным с точки зрения защиты окружающей среды отрадиоактивных загрязнений. Действительно, для переработки 300 турана в год электромагнитным методом необходимо устройство илиустройства с суммарным постоянным током ~4 кА. Т.е. только на созданиепучка будет затрачено 4,3⋅10 8 кВт⋅ч (при энергии ионов 30 кэВ).При этом тепловая производительность реактора составляет7⋅10 11 кВт⋅ч и электрическая (КПД=20%) –1,4⋅10 11 кВт⋅ч.Однако, традиционные электромагнитные сепараторы мало производительныи энергоемки.Цель работы – подтверждение принципов, положенных в основуразработанного метода электромагнитной плазменной переработки ОЯТ.Характеристика электромагнитной плазменной технологии.Основными достоинствами электромагнитной плазменной технологиипереработки ОЯТ являются:– разделение на фракции в безводной форме, в то время как прирадиохимической переработке 1 т ОЯТ образует 7,5 т твердых и 2200 тжидких радиоактивных отходов (РАО), т.е. обеспечивается отсутствиевторичных отходов и не увеличивается масса;– переработка требует только электроэнергии без ввода дополнительныхреагентов;– достаточно высокая чистота фракций может быть обеспечена водном цикле;– обработка ОЯТ происходит внутри замкнутых объемов, чтоуменьшает возможность неконтролируемых потерь компонентов ОЯТ.Заметим, что физические принципы, на основе которых предполагаетсяразвить плазменную технологию обработки ОЯТ, частичнотеоретически обоснованы и частично подтверждены экспериментальнона нерадиоактивных материалах. Однако для практической реализацииметода необходимо проведение большого объема технологическихэкспериментов.Схема классического сепаратора. Электромагнитный методразделения изотопов получил свое начало в 20-х годах прошлого столетия(Астон, Демпстер) и к середине 50-х годов был доведен до совершенствав США и СССР при разработке атомной программы длявоенных целей. Физические принципы, лежащие в основе метода достаточнопросты [1]. Для магнитной сепарации исходное вещество (илисмесь) необходимо испарить, далее эффективно ионизовать, стремясьполучить однозарядные ионы, ускорить максимально возможную ихчасть и сформировать ионный пучок. Разделение по массам происхо-ISSN 2079-3944. Вісник НТУ "ХПІ". <strong>2010</strong>. № <strong>55</strong>130
дит при движении предварительно ускоренных в электрическом полезаряженных частиц – ионов пучка – в поперечном магнитном поле.Если электрическое поле Е перпендикулярно магнитному Н, и магнитноеполе однородно, а все частицы прошли одинаковую разность потенциалов,т.е. приобрели одинаковую энергию, то частицы движутсяпо круговым траекториям, их движение описывается уравнением:mv 2 /R=vHe/с, где m – масса частицы, v – скорость движения частицы, R– радиус траектории частицы, (Ларморовский радиус), H – напряженностьмагнитного поля, e – заряд электрона, с – скорость света. R =1,4410 2 (M⋅T i ) 1/2 H -1 (см, а.е.м., эВ, Э), для ионов водорода (M=1) R =1,4410 2 (T i ) 1/2 H -1 . В результате ионы, прошедшие магнитное поле, разделяютсяпо массам. Схема электромагнитного сепаратора (в плане) представленана рис. 1 (1 – источник; 2 – газоразрядная камера; 3, 4, 5 –электроды; 6, 7 – "приемный карман"; 8 – реперные электроды).Рис. 1. Рис. 2.Для однолучевой установки С-2 (РНЦ "Курчатовский институт")с токами пучка 5-15 мА, производительность для М=200 составляет50 мг/ч. Так как производительность сепаратора зависит от массы элемента,то при экстраполяции для М=240 производительность оказывается58.5 мг/ч. Энергозатраты сепаратора С-2 таковы: магнитное полеW магн =14 кВт, ускорение ионов W уск =0,9 кВт, ионизация W и =1,3 кВт,вакуумная система W вак =7,8 кВт, охлаждение W охл =1 кВт. Таким образом,суммарные энергозатраты равны 25 кВт, из них на ускорение исоздание плазмы – 2,4 кВт.Оценка производительности классических сепараторов. Производительностьклассических сепараторов может быть определена на основанииизвестной формулы Ленгмюра: j=AV 3/2 ⋅d -2 ⋅m -1/2 , которую можнопереписать в виде j=5,4⋅10 -8 V 1.5 ⋅d -2 ⋅М -0.5 , где j – плотность тока (А/см 2 ), V –вытягивающее напряжение (В), d – ускоряющий зазор (см), M – атомныйвес (а.е.м.). На рис. 2 приведена зависимость плотности эмиссионногоISSN 2079-3944. Вісник НТУ "ХПІ". <strong>2010</strong>. № <strong>55</strong>131
- Page 1 and 2:
ВЕСТНИКНАЦИОНАЛЬН
- Page 3 and 4:
УДК 621.313.2В.А. ВЛАСЕН
- Page 5 and 6:
абвРис. 1.гM, Гн0.0180.015
- Page 7 and 8:
пар полюсів на фазу
- Page 9 and 10:
УДК 621.3Л.П. ГАЛАЙКО,
- Page 11 and 12:
Рис.2.Рис.3.Рис.4.Рис.5
- Page 13 and 14:
УДК 621.317.4А.В. ГЕТЬМА
- Page 15 and 16:
Для каждого из 14 да
- Page 17 and 18:
На основе данных та
- Page 19 and 20:
УДК 621.316.9Є.В. ГОНЧАР
- Page 21 and 22:
льна напруга буде д
- Page 23 and 24:
УДК 622. 276.6А.Г. ГУРИН,
- Page 25 and 26:
закупоривания илис
- Page 27 and 28:
гдеkсв =dLЭ( x); x - изме
- Page 29 and 30:
ISSN 2079-3944. Вісник НТУ
- Page 31 and 32:
nnm(x)ϕ&&( t)+ m(x)∑(x)T&&i ( t)
- Page 33 and 34:
нижнее полупростра
- Page 35 and 36:
в 4 раза меньшую сто
- Page 37 and 38:
Пути решения пробл
- Page 39 and 40:
УДК 621.313.2А.Е. КОЗОРЕ
- Page 41 and 42:
Φ 3 = Φ4+ 2⋅g1; (4)Φ 4 = Φ6+
- Page 43 and 44:
Козорезов Олександ
- Page 45 and 46:
ной нагрузке, К; τ o -
- Page 47 and 48:
ной; w kj - веса связи
- Page 49 and 50:
Выводы. Представле
- Page 51 and 52:
различных условий
- Page 53 and 54:
Для длинной линии г
- Page 55 and 56:
dx(t)r r r= AX ( t)+ B1W1(t)+ B2U(
- Page 57 and 58:
⎡−2T TA γ B B − B B ⎤H∞=
- Page 59 and 60:
Выводы и перспекти
- Page 61 and 62:
УДК 624.04: 621.313.04: 534.1В.
- Page 63 and 64:
v -0b 1Pmх, х(t)Fc 11c 212Рис.
- Page 65 and 66:
v(t)IIx(t)tIt Іt І +t ІІРис.
- Page 67 and 68:
тов. Численный расч
- Page 69 and 70:
учитывать при эксп
- Page 71 and 72:
УДК 621.316:532.232А.Н. МОР
- Page 73 and 74:
ментов использовал
- Page 75 and 76:
Дж/(м 3·с).Экспериме
- Page 77 and 78:
Таблица 1 - Испытате
- Page 79 and 80: а б вРис. 1.обследов
- Page 81 and 82: (2000 - 530)/(2000 - 10) = 1470/199
- Page 83 and 84: либо кабеля отрази
- Page 85 and 86: тящимся ротором ба
- Page 87 and 88: Как видно на рис. 2 и
- Page 89 and 90: УДК 621.318.3И.А. НЕСТЕР
- Page 91 and 92: USF =пU , (2)πρ0( 1+ α тθ)( D
- Page 93 and 94: Экономические пока
- Page 95 and 96: аРис.4.бРезультаты
- Page 97 and 98: вых функцийP min ,*m min
- Page 99 and 100: результаты разрабо
- Page 101 and 102: считались авария а
- Page 103 and 104: = S 0 (t) exp(b1∙tgδ1+ b2∙Δ t
- Page 105 and 106: контролю, и решение
- Page 107 and 108: УДК 621.313В.І. ТКАЧУК,
- Page 109 and 110: конструктивний вуз
- Page 111 and 112: Рис. 4.За критерій о
- Page 113 and 114: Біляковський Ігор
- Page 115 and 116: де, двойной АВР на в
- Page 117 and 118: АВР. Каждое из таки
- Page 119 and 120: занный недостаток
- Page 121 and 122: УДК 621.313М.В. ЧЕРНЯВС
- Page 123 and 124: Q∆1 πγ11,22n1 v = K1Kобр1fv1
- Page 125 and 126: Список літератури:
- Page 127 and 128: ки, гибридных систе
- Page 129: УДК 621.039.624В.Б. ЮФЕРО
- Page 133 and 134: сложности возможно
- Page 135 and 136: ее нарастания ω* = ω
- Page 137 and 138: ∆ ωciωci≤ ∆ H H . (7)Сле
- Page 139 and 140: Рис. 7.Из формул вид
- Page 141 and 142: сильных магнитных
- Page 143 and 144: с отверстием для на
- Page 145 and 146: Производительност
- Page 147 and 148: 12001000XeB,Oe800600Kr400200Ar00 20
- Page 149 and 150: лотронных колебани
- Page 151 and 152: Gurin A.G., Mostovoj S.P., Pidashov
- Page 153 and 154: ility on breaking strength of its p
- Page 155 and 156: prises are shown in view of their p
- Page 157 and 158: УДК ... (10 pt)Б.І. КУЗНЕ
- Page 159 and 160: Фото авторів (2,5×3 с
- Page 161 and 162: Набока Б.Г., Беспроз