Вестник НТУ ХПИ_55 2010_Оригинал_макет - Науково-Ñ‚ÐµÑ Ð½Ñ–Ñ‡Ð½Ð° ...

мс для прямоугольного провода можно определить без учета скинэффектакакR1 = ρl S , (8)где ρ - удельное сопротивление меди, Ом·мм 2 /м; l - длина проводанамотки, м; S - сечение шины, мм 2 .Протекание тока по двум последовательно встречно включеннымкатушкам вызывает импульс силы2 dLЭF = i () t . (9)dxЕсли принять, что инертная масса, прижимающая катушки кгрунту, намного больше массы подвижной катушки m , то уравнениедвижения этой массы в функции времени22d x dxbυt bυtm + η + kx()t = 0 −δ−δe − e cos ωt, (10)2dt dt2 22L Э ( x0) ω LЭ( x)ωгде m - масса подвижной катушки с учетом присоединенной массыгрунта; η - коэффициент, учитывающий рассеивание излучаемойэнергии в виде продольных, поперечных и поверхностных волн сжатия;k - коэффициент жесткости грунта; b - коэффициент, учитывающийизменение эквивалентной индуктивности системы "катушкакатушка"при перемещении подвижной катушки относительно услов-dLЭной поверхности грунта, b = .dxСовместное решение уравнений, учитывающих электрические имеханические процессы, получим в виде суммы общих и частных решенийуравнений (4) и (10):αtαt−αt−α t( t) = C e βt+ C e sinβt+ C e + e ( C cos 2ωt+ C sin ωt)x cos112345 , (11)где С1, С2,С3,С4,C5- постоянные коэффициенты, определяемые методомнеопределенных коэффициентов.Получение направленного излучения группы излучателей. Сцелью определения возможности создания направленного излучениябыли исследованы групповые источники (от 1 до 4) одиночных излучателей.Существующие теории допускают линейную суперпозициюотдельных волновых полей, когда излучаемая энергия эквивалентнасумме независимых излучателей [3, 8]. Коэффициент направленностиизлучения группового источника определяется как отношение плотностиэнергии на градус излучения в главном направлении к среднемузначению плотности излучаемой энергии:20ISSN 2079-3944. Вісник НТУ "ХПІ". 2010. № 5528