компоновкиПроблема. Проблема расчета магнитного поля ВИРД заключаетсяв том, что невозможно получить значение электромагнитного моментатрадиционными методами расчета поля. На данном этапе необходимосначала задаваться значением момента, а потом проверять еголибо с помощью системы дифференциальных уравнений, либо с помощьюмоделирования магнитного поля в программных продуктахтипа ELCUT, FEMM, ANSYS.Магнитное поле в пусковом режиме ВИРД является нестационарными плоскопараллельным при допущении о невлиянии магнитныхполей лобовых частей обмоток на величину момента. Для решения подобныхзадач целесообразно использовать программный пакет FEMM.Исходными данными для расчета магнитного поля в ВИРД являются:геометрические размеры поперечного сечения электрической машины;граничные условия на внешней границе модели и на внутреннихграницах раздела сред; магнитные и электрические свойства материалови сред; взаимное расположение осей зубцов статора и ротора, способвключения обмоток и величина плотности тока в катушке.При моделировании магнитных полей ВИРД применяется разноименноевключение соседних катушечных обмоток по расточке статора.Из катушечных обмоток формируются фазные обмотки. Количествоодновременно работающих фаз определяется вентильным коммутаторомВИРД. Одновременно может подключаться как одна фаза, так идве. Гипотетическим случаем является включение сразу всех фаз – втаком случае электромагнитный момент будет равен 0 при любом угловомположении ротора.Магнитные потоки и проводимости определяются для двух фиксированныхположений ротора – d и q. Величина магнитной проводимостипо оси d зависит от насыщения магнитной цепи, а при известнойпроводимости, а также индуктивности и взаимоиндуктивности обмоток,с помощью теории цепей можно вычислить токи и момент электрическогодвигателя.Если традиционная схема магнитного расчета выглядит так:ÔJ ( Θ I )M ( , I )A ⇒ B ⇒ H ⇒, ⇒ ΛJ( Θ,I ) ⇒ L( Θ,I ) ⇒ΘFWJто для ВИРД схему расчета рекомендуется немного изменить:M ( Θ,I ) ÔJ( Θ,I )A ⇒ B ⇒ H ⇒ ⇒ ⇒ ΛJ( Θ,I ) ⇒ L( Θ,I ).W F Θ,IJ( )ISSN 2079-3944. Вісник НТУ "ХПІ". <strong>2010</strong>. № <strong>55</strong>36
Пути решения проблемы.Оптимизация параметров зубцовой зоны ВИРД выполняется повеличине пускового момента, который можно определить непосредственнона основе локальных параметров магнитного поля В и Н. Такойподход сокращает время моделирования и объем вычислительныхопераций.После определения локальных параметров магнитного поля в каждойточке внутреннего пространства можно вычислить момент, действующийна статор или ротор, при фиксированном взаимном угловомположении статора и ротора. Для получения распределения моментапо углу поворота ротора необходимо выполнить серию расчетов приразличных угловых положениях ротора в пределах зубцового деления.Полученная зависимость M=f(θ) является кривой синхронизирующегомомента.Математическое описание электромагнитных полей основываетсяна уравнениях Максвелла, которые отображают общие закономерности,присущие электромагнитному полю в определенной среде и записываютсяв терминах векторного анализа:dD dBrot H = J + , rot E = - ,dtdt(1)div B = 0, div D = pгде Е = Е(х,у,z,t) – напряженность электрического поля, D = D(х,у,z,t) –электрическая индукция, Н = Н(х,у,z,t) – напряженность магнитногополя, В = В(х,у,z,t) – магнитная индукция, J = объемная плотность токапроводимости, р – удельное электрическое сопротивление среды,функция dD/dt – плотность тока смещения. Векторы напряженности ииндукции являются функциями координат и времени.Своеобразие и физическое представление магнитного поля ВИРДзависят от геометрической конфигурации зубцовой зоны, граничных иначальных условий на линии раздела сред и источников поля. Начальныеусловия определяются в пределах внутреннего объема двигателя,а граничные – на граничной поверхности, окружающей двигатель.Применение численно-полевых методов расчета. Как следует извышеприведенного анализа, для расчета магнитного поля рекомендуетсяприменять численно-полевые методы расчета, на базе которых проводитькоррекцию электромагнитного момента. Сетка конечных элементовдолжна быть неоднородной, с достаточно мелким шагом в местах,где магнитное поле изменяется особенно сильно.Список литературы: 1. Голландцев Ю.А. Вентильные индукторно-реактивныеISSN 2079-3944. Вісник НТУ "ХПІ". <strong>2010</strong>. № <strong>55</strong>37
- Page 1 and 2: ВЕСТНИКНАЦИОНАЛЬН
- Page 3 and 4: УДК 621.313.2В.А. ВЛАСЕН
- Page 5 and 6: абвРис. 1.гM, Гн0.0180.015
- Page 7 and 8: пар полюсів на фазу
- Page 9 and 10: УДК 621.3Л.П. ГАЛАЙКО,
- Page 11 and 12: Рис.2.Рис.3.Рис.4.Рис.5
- Page 13 and 14: УДК 621.317.4А.В. ГЕТЬМА
- Page 15 and 16: Для каждого из 14 да
- Page 17 and 18: На основе данных та
- Page 19 and 20: УДК 621.316.9Є.В. ГОНЧАР
- Page 21 and 22: льна напруга буде д
- Page 23 and 24: УДК 622. 276.6А.Г. ГУРИН,
- Page 25 and 26: закупоривания илис
- Page 27 and 28: гдеkсв =dLЭ( x); x - изме
- Page 29 and 30: ISSN 2079-3944. Вісник НТУ
- Page 31 and 32: nnm(x)ϕ&&( t)+ m(x)∑(x)T&&i ( t)
- Page 33 and 34: нижнее полупростра
- Page 35: в 4 раза меньшую сто
- Page 39 and 40: УДК 621.313.2А.Е. КОЗОРЕ
- Page 41 and 42: Φ 3 = Φ4+ 2⋅g1; (4)Φ 4 = Φ6+
- Page 43 and 44: Козорезов Олександ
- Page 45 and 46: ной нагрузке, К; τ o -
- Page 47 and 48: ной; w kj - веса связи
- Page 49 and 50: Выводы. Представле
- Page 51 and 52: различных условий
- Page 53 and 54: Для длинной линии г
- Page 55 and 56: dx(t)r r r= AX ( t)+ B1W1(t)+ B2U(
- Page 57 and 58: ⎡−2T TA γ B B − B B ⎤H∞=
- Page 59 and 60: Выводы и перспекти
- Page 61 and 62: УДК 624.04: 621.313.04: 534.1В.
- Page 63 and 64: v -0b 1Pmх, х(t)Fc 11c 212Рис.
- Page 65 and 66: v(t)IIx(t)tIt Іt І +t ІІРис.
- Page 67 and 68: тов. Численный расч
- Page 69 and 70: учитывать при эксп
- Page 71 and 72: УДК 621.316:532.232А.Н. МОР
- Page 73 and 74: ментов использовал
- Page 75 and 76: Дж/(м 3·с).Экспериме
- Page 77 and 78: Таблица 1 - Испытате
- Page 79 and 80: а б вРис. 1.обследов
- Page 81 and 82: (2000 - 530)/(2000 - 10) = 1470/199
- Page 83 and 84: либо кабеля отрази
- Page 85 and 86: тящимся ротором ба
- Page 87 and 88:
Как видно на рис. 2 и
- Page 89 and 90:
УДК 621.318.3И.А. НЕСТЕР
- Page 91 and 92:
USF =пU , (2)πρ0( 1+ α тθ)( D
- Page 93 and 94:
Экономические пока
- Page 95 and 96:
аРис.4.бРезультаты
- Page 97 and 98:
вых функцийP min ,*m min
- Page 99 and 100:
результаты разрабо
- Page 101 and 102:
считались авария а
- Page 103 and 104:
= S 0 (t) exp(b1∙tgδ1+ b2∙Δ t
- Page 105 and 106:
контролю, и решение
- Page 107 and 108:
УДК 621.313В.І. ТКАЧУК,
- Page 109 and 110:
конструктивний вуз
- Page 111 and 112:
Рис. 4.За критерій о
- Page 113 and 114:
Біляковський Ігор
- Page 115 and 116:
де, двойной АВР на в
- Page 117 and 118:
АВР. Каждое из таки
- Page 119 and 120:
занный недостаток
- Page 121 and 122:
УДК 621.313М.В. ЧЕРНЯВС
- Page 123 and 124:
Q∆1 πγ11,22n1 v = K1Kобр1fv1
- Page 125 and 126:
Список літератури:
- Page 127 and 128:
ки, гибридных систе
- Page 129 and 130:
УДК 621.039.624В.Б. ЮФЕРО
- Page 131 and 132:
дит при движении пр
- Page 133 and 134:
сложности возможно
- Page 135 and 136:
ее нарастания ω* = ω
- Page 137 and 138:
∆ ωciωci≤ ∆ H H . (7)Сле
- Page 139 and 140:
Рис. 7.Из формул вид
- Page 141 and 142:
сильных магнитных
- Page 143 and 144:
с отверстием для на
- Page 145 and 146:
Производительност
- Page 147 and 148:
12001000XeB,Oe800600Kr400200Ar00 20
- Page 149 and 150:
лотронных колебани
- Page 151 and 152:
Gurin A.G., Mostovoj S.P., Pidashov
- Page 153 and 154:
ility on breaking strength of its p
- Page 155 and 156:
prises are shown in view of their p
- Page 157 and 158:
УДК ... (10 pt)Б.І. КУЗНЕ
- Page 159 and 160:
Фото авторів (2,5×3 с
- Page 161 and 162:
Набока Б.Г., Беспроз