Вестник НТУ ХПИ_55 2010_Оригинал_макет - Науково-Ñ‚ÐµÑ Ð½Ñ–Ñ‡Ð½Ð° ...

USF =пU , (2)πρ0( 1+ α тθ)( D + b0+ ∆)где U – напряжение сети; S П – сечение голого провода; ρ 0 – удельное сопротивлениематериала провода при температуре 20 °С; α T – температурныйкоэффициент сопротивления материала провода; θ – температураперегрева обмотки, °С; D – диаметр сердечника; b 0 – толщина обмотки; Δ– суммарная толщина изоляции и каркаса катушки (рис. 1).Величина н.с. F θ находится из анализа теплового баланса электромагнитнойсистемы в установившемся тепловом режимеFθ=2PWSудρ b k0 0пISSN 2079-3944. Вісник НТУ "ХПІ". 2010. № 55912( WSп+ b0kз)з( 1+ α θ)т, (3)где W – число витков катушки; k 3 – коэффициент заполнения материаломпровода окна намотки; Р уд – удельная мощность рассеяния с поверхностикатушки в установившемся тепловом режиме, при температуреперегрева θ.Величина н.с. F Н определяется из анализа распределения произведениянапряженности и градиента напряженности магнитного поля врабочем воздушном пространстве между полюсами⎛⎞1 ⎜ 3 mf Z⎟F 0н = ⎜ + ∑Uм.сi⎟,(4)2 f⎜ 0 i=1⎟⎝ *⎠где Z – суммарная ширина полюсов и воздушного зазора (рис. 1);U м .сi – падение магнитного напряжения на участке стали магнитнойцепи. Здесь f 0 и f находится из уравнений0*f= H∇H0 ; • •∗f 0 = H ∇H; H • = HZ UМБ;2= Uf 0 3H ∇ H∗ ∗Zгде Н – напряженность магнитного поля [8]; ∇ – оператор Гамильтона;U МБ – магнитное напряжение между полюсами.Намагничивающая сила F Ф находится из анализа магнитной цепирис. 1 и должна быть равна сумме падений магнитного напряжения ввоздушном зазоре и стали1⎛ 2D B m ⎞F⎜π C cрU⎟Ф = + .сi ,2 ⎜ ∑ м4G⎟(5)⎝Б i=1⎠,