Вестник НТУ ХПИ_55 2010_Оригинал_макет - Науково-Ñ‚ÐµÑ Ð½Ñ–Ñ‡Ð½Ð° ...

тральных атомов перезарядки на боковые поверхности камеры, и т.д.Система получения радиального электрического поля Е r вплазме, токовые и тепловые нагрузки. Пеннинговский разряд [2, 3]не позволяет получить радиальное электрическое поле по всему сечениюплазмы, поэтому в проекте [11] были применены электроды типаспирали Архимеда, витки которой задавали это распределение. Такоерешение потребовало мощной системы питания, которого не было внашем распоряжении, поэтому была выбрана система коаксиальныхколец (фотография коаксиальных электродов представлена нарис. 15,а, схема питания электродов – на рис. 15,б).R1R2+300C++225+1507575l 1l 2l+7575l k-175l k0а б вРис. 15.Коаксиальные электроды, задающие Е r поле в плазме могут бытьрассмотрены как одиночные зонды Ленгмюра, отчего на них появляютсявысокие токи и тепловые нагрузки, особенно в области высокихположительных потенциалов на электродах. На рис. 15,в представленатипичная зондовая характеристика с насыщением в электронной областиIII. В табл. 2 приведены плотности плазмы, ионных (протоны) иэлектронных токов, тепловые нагрузки на электродах, температураэлектродов при радиационном теплосъеме.Таблица 2 – Плотности плазмы, ионных (протоны) и электронных токов,тепловые нагрузки на электродах, температура электродов при радиационномтеплосъемеn i , см -3 10 11 10 12 10 13 10 14j + , А/см 2 0,025 0,25 2,5 25j − , А/см 2 1,0 10,0 100,0 1000,0W, Вт/см 2 250 2500T, °С 2200 >4000Плотность токов рассчитывалась по следующей формуле:j i = 0.4en i ⋅(2kT e /m) 1/2 , j M = j H ⋅(m H / m M ) 1/2 . (14)ISSN 2079-3944. Вісник НТУ "ХПІ". 2010. № 55144