2Vϕαeα1 ⎛ ∂Pα⎞− = E + VϕαωΕα− ⎜ ⎟ , (1)r mαωαuα⎝ ∂r⎠где V ϕα − скорость частиц сорта α = e, i; P α = n α ⋅T α .Таким образом, скорость вращения Vφ (е) =-cE/H (без учета центробежнойсилы), и c учетом центробежной силыi rω⎛⎞V =ci2e ⎜1+4eiEr/ ωiωcir ⎟ . (2)2 ⎝⎠Стационарное движение ионов возможно и при более высокихзначениях электрического поля.Если характерная частота вращения частиц плазмы ω вр ∼ cE/rHблизка к циклотронной частоте ионов ω сi , происходит резонансноевозбуждение ионной циклотронной неустойчивости. Величины внешнихполей, соответствующих резонансу, связаны соотношением:⎛22 ⎞⎜ ⋅ Er⋅ mi⋅cH⎟кр ≈. (3)⎜⎟⎝ei⋅ r⎠В условиях развитой неустойчивости, при выполнении условия2ω вр ≈ ω сi , регистрировались ионы, уходящие из плазмы вдоль магнитногополя с энергией W=100÷200 эВ, для широкого спектра масс ионов,от лития до кремния.Приведенная формулировка авторов относительно регистрацииионов, уходящих вдоль магнитного поля, не точна. В действительностив колоколообразном поле ионы, ускоренные в области максимальногои однородного магнитного поля (в котором они могли получитьпоперечную компоненту энергии), уходят в область падающего магнитногополя. При этом ионы перекачивают поперечную компонентуэнергии ε ⊥ в продольную ε || .Целесообразно упомянуть экспериментальные работы [4, 5] итеоретическую [6], относящиеся не к сепараторам, а к исследованиям,обеспечившим их физические принципы работы, хотя в них тогда иречи об этом не было. В первых двух работах исследовался нагрев ионовводорода во вращающейся в скрещенных электрическом и магнитномполях плазме. Этот нагрев происходил при определенных величинахи соотношениях величин В и Е. При этом спонтанно возникалоизлучение на частотах, близких к ионно-циклотронным ω сi , и МихайловскийА.Б. классифицировал этот процесс, как развитие ионноциклотроннойИЦР-неустойчивости и привел величины инкрементовISSN 2079-3944. Вісник НТУ "ХПІ". <strong>2010</strong>. № <strong>55</strong>13412
ее нарастания ω* = ω pi (1 + ω pe 2 / ω Be 2 ) -1/2 .Резонансный магнитоплазменный сепаратор изотопов. Сутьметода заключается в селективном ИЦР-нагреве резонансных ионов вмногоизотопной плазме [7-10], получаемой в плазменном источнике итранспортируемой в однородном магнитном поле с последующим разделениемгорячих и холодных ионов, см. рис. 4 (схематический видсепарационной установки изотопов лития). Для реализации методапоследовательно осуществляются операции: ионизация паров элемента,изотопы которого необходимо разделить (плазменный источник);создание потока спокойной плазмы с замагниченными ионами в достаточнопротяженном однородном магнитном поле (область дрейфа);селективное ускорение ионов выделяемого изотопа (область нагрева);разделение и сбор ускоренных ионов. Переход с одних масс на другиеможет происходить как при изменении частот ВЧ-генератора, так ипри изменении величины магнитного поля.Рис. 4. Рис. 5.На рис. 5 более детально, чем на рис. 4, представлена традиционнаядля ИЦР-метода конструкция коллекторной системы. Она применяласьв экспериментах по разделению изотопов гадолиния, диспрозияи эрбия. Особенностями работы таких коллекторных систем являютсяпреобладание электронного тока на коллектор продукта, спад поверхностнойплотности осадка и концентрации целевого изотопа на коллекторепо мере удаления от экрана вдоль В. Как правило, осадок распространяетсяот начала коллекторной пластины на расстояние, равноешагу циклотронной орбиты.Для переработки ОЯТ, т.е. отделения ионов с массами от 2 до 230необходимо изменяющееся магнитное поле от 0.1 до 6 Тл, при работе содной частотой ω ci по всей длине магнитной системы. Таким образом,для реализации метода необходимо создание соленоидов с однороднымстационарным магнитным полем с регулируемой величиной от0.1 до 5 Тл и рабочим объемом около 1-5 м 3 , в зависимости от массыISSN 2079-3944. Вісник НТУ "ХПІ". <strong>2010</strong>. № <strong>55</strong>135
- Page 1 and 2:
ВЕСТНИКНАЦИОНАЛЬН
- Page 3 and 4:
УДК 621.313.2В.А. ВЛАСЕН
- Page 5 and 6:
абвРис. 1.гM, Гн0.0180.015
- Page 7 and 8:
пар полюсів на фазу
- Page 9 and 10:
УДК 621.3Л.П. ГАЛАЙКО,
- Page 11 and 12:
Рис.2.Рис.3.Рис.4.Рис.5
- Page 13 and 14:
УДК 621.317.4А.В. ГЕТЬМА
- Page 15 and 16:
Для каждого из 14 да
- Page 17 and 18:
На основе данных та
- Page 19 and 20:
УДК 621.316.9Є.В. ГОНЧАР
- Page 21 and 22:
льна напруга буде д
- Page 23 and 24:
УДК 622. 276.6А.Г. ГУРИН,
- Page 25 and 26:
закупоривания илис
- Page 27 and 28:
гдеkсв =dLЭ( x); x - изме
- Page 29 and 30:
ISSN 2079-3944. Вісник НТУ
- Page 31 and 32:
nnm(x)ϕ&&( t)+ m(x)∑(x)T&&i ( t)
- Page 33 and 34:
нижнее полупростра
- Page 35 and 36:
в 4 раза меньшую сто
- Page 37 and 38:
Пути решения пробл
- Page 39 and 40:
УДК 621.313.2А.Е. КОЗОРЕ
- Page 41 and 42:
Φ 3 = Φ4+ 2⋅g1; (4)Φ 4 = Φ6+
- Page 43 and 44:
Козорезов Олександ
- Page 45 and 46:
ной нагрузке, К; τ o -
- Page 47 and 48:
ной; w kj - веса связи
- Page 49 and 50:
Выводы. Представле
- Page 51 and 52:
различных условий
- Page 53 and 54:
Для длинной линии г
- Page 55 and 56:
dx(t)r r r= AX ( t)+ B1W1(t)+ B2U(
- Page 57 and 58:
⎡−2T TA γ B B − B B ⎤H∞=
- Page 59 and 60:
Выводы и перспекти
- Page 61 and 62:
УДК 624.04: 621.313.04: 534.1В.
- Page 63 and 64:
v -0b 1Pmх, х(t)Fc 11c 212Рис.
- Page 65 and 66:
v(t)IIx(t)tIt Іt І +t ІІРис.
- Page 67 and 68:
тов. Численный расч
- Page 69 and 70:
учитывать при эксп
- Page 71 and 72:
УДК 621.316:532.232А.Н. МОР
- Page 73 and 74:
ментов использовал
- Page 75 and 76:
Дж/(м 3·с).Экспериме
- Page 77 and 78:
Таблица 1 - Испытате
- Page 79 and 80:
а б вРис. 1.обследов
- Page 81 and 82:
(2000 - 530)/(2000 - 10) = 1470/199
- Page 83 and 84: либо кабеля отрази
- Page 85 and 86: тящимся ротором ба
- Page 87 and 88: Как видно на рис. 2 и
- Page 89 and 90: УДК 621.318.3И.А. НЕСТЕР
- Page 91 and 92: USF =пU , (2)πρ0( 1+ α тθ)( D
- Page 93 and 94: Экономические пока
- Page 95 and 96: аРис.4.бРезультаты
- Page 97 and 98: вых функцийP min ,*m min
- Page 99 and 100: результаты разрабо
- Page 101 and 102: считались авария а
- Page 103 and 104: = S 0 (t) exp(b1∙tgδ1+ b2∙Δ t
- Page 105 and 106: контролю, и решение
- Page 107 and 108: УДК 621.313В.І. ТКАЧУК,
- Page 109 and 110: конструктивний вуз
- Page 111 and 112: Рис. 4.За критерій о
- Page 113 and 114: Біляковський Ігор
- Page 115 and 116: де, двойной АВР на в
- Page 117 and 118: АВР. Каждое из таки
- Page 119 and 120: занный недостаток
- Page 121 and 122: УДК 621.313М.В. ЧЕРНЯВС
- Page 123 and 124: Q∆1 πγ11,22n1 v = K1Kобр1fv1
- Page 125 and 126: Список літератури:
- Page 127 and 128: ки, гибридных систе
- Page 129 and 130: УДК 621.039.624В.Б. ЮФЕРО
- Page 131 and 132: дит при движении пр
- Page 133: сложности возможно
- Page 137 and 138: ∆ ωciωci≤ ∆ H H . (7)Сле
- Page 139 and 140: Рис. 7.Из формул вид
- Page 141 and 142: сильных магнитных
- Page 143 and 144: с отверстием для на
- Page 145 and 146: Производительност
- Page 147 and 148: 12001000XeB,Oe800600Kr400200Ar00 20
- Page 149 and 150: лотронных колебани
- Page 151 and 152: Gurin A.G., Mostovoj S.P., Pidashov
- Page 153 and 154: ility on breaking strength of its p
- Page 155 and 156: prises are shown in view of their p
- Page 157 and 158: УДК ... (10 pt)Б.І. КУЗНЕ
- Page 159 and 160: Фото авторів (2,5×3 с
- Page 161 and 162: Набока Б.Г., Беспроз