THESE - Université Ferhat Abbas de Sétif
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Chapitre I Théorie <strong>de</strong>s faisceaux lasers et interférogrammes<br />
Figure I.4: Section transversale <strong>de</strong>s mo<strong>de</strong>s laser Hermite-Gauss.<br />
Les solutions <strong>de</strong> l'équation d'on<strong>de</strong> paraxiale obtenues par la métho<strong>de</strong> <strong>de</strong> séparation <strong>de</strong>s<br />
variables en coordonnées cylindriques prennent plutôt la forme suivante [1-5] :<br />
Avec:<br />
E<br />
l<br />
<br />
l<br />
E L <br />
p,<br />
l , 0<br />
p exp expil<br />
<br />
(I.5)<br />
2<br />
E0 est une constante complexe,<br />
2<br />
<br />
W <br />
0 <br />
2 2<br />
<br />
2<br />
W <br />
0 <br />
2 <br />
<br />
<br />
W <br />
l<br />
L p est un polynôme <strong>de</strong> Laguerre généralisé d'ordres (p, l)<br />
et W0 est la taille minimale du faisceau. Ces solutions représentent les faisceaux Laguerre-<br />
Gauss. L'indice p est l'ordre radial et l'indice l est l'ordre azimutal. Les ordres ±\l\ peuvent<br />
être superposés pour donner <strong>de</strong>s faisceaux Laguerre-Gauss présentant \l\ lignes nodales<br />
radiales. La solution (1.5) s'exprime alors comme suit:<br />
0 2 2<br />
Avec 2 W <br />
l<br />
2<br />
2<br />
2<br />
l 2<br />
<br />
E p,<br />
l , E <br />
0 L p exp cosl<br />
2 <br />
2 <br />
W <br />
<br />
0 W <br />
<br />
<br />
(I.6)<br />
0 W <br />
L p représente le polynôme <strong>de</strong> Laguerre d'ordre p, il est défini comme suit:<br />
- La relation <strong>de</strong> récurrence est:<br />
- Le développement en série est:<br />
Lx2n1 xL<br />
x nL x n 1 n1 n<br />
n1<br />
L<br />
p<br />
n<br />
n!<br />
x<br />
r<br />
x1 <br />
r0<br />
nr ! r!<br />
<br />
r<br />
2<br />
8