THESE - Université Ferhat Abbas de Sétif
THESE - Université Ferhat Abbas de Sétif
THESE - Université Ferhat Abbas de Sétif
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Chapitre I Théorie <strong>de</strong>s faisceaux lasers et interférogrammes<br />
Et le facteur <strong>de</strong> qualité total est égale à 2<br />
2 2 2<br />
M M<br />
x M y<br />
I.11. Facteur M² d'un mélange <strong>de</strong> mo<strong>de</strong>: (Mélange incohérent)<br />
En général une cavité laser ne fournit pas un seul mo<strong>de</strong>, mais elle fournit plusieurs<br />
mo<strong>de</strong>s qui oscillent en même temps, alors on est dans le cas d'une superposition <strong>de</strong> mo<strong>de</strong>s<br />
lasers, par fois cette superposition est cohérente, et dans d'autres incohérentes. Tous ce<br />
qu'on a vu dans les sections précé<strong>de</strong>ntes, sont <strong>de</strong>s superpositions cohérentes qui donnent à<br />
la fin une seule distribution, ainsi le facteur <strong>de</strong> qualité M² on l'évalue directement à partir<br />
<strong>de</strong> l'intensité résultante.<br />
I.11.1.Mélange <strong>de</strong> mo<strong>de</strong>s Hermite-Gauss<br />
L'amplitu<strong>de</strong> complexe du champ associe à un faisceau laser composé <strong>de</strong> mo<strong>de</strong>s<br />
d'Hermite-Gauss xy, z<br />
U mn<br />
d'oscillations mn s'écrit [30-35]:<br />
E<br />
, <strong>de</strong> coefficients <strong>de</strong> pondérations C mn et <strong>de</strong> fréquences<br />
xy, z<br />
C<br />
mnU<br />
mn x, y,<br />
zexpi<br />
mnt<br />
<br />
m,<br />
n<br />
1<br />
, (I.76)<br />
Le facteur M² <strong>de</strong> ce mélange <strong>de</strong> mo<strong>de</strong> correspond à une moyenne pondérée sur l'intensité<br />
relative <strong>de</strong> chaque mo<strong>de</strong>:<br />
<br />
2<br />
x <br />
m0 n0<br />
2m 1<br />
mn<br />
2<br />
M C<br />
(I.77.a)<br />
<br />
2<br />
y <br />
m0 n0<br />
2n 1<br />
I.11.2.Mélange <strong>de</strong> mo<strong>de</strong>s <strong>de</strong> Laguerre-Gauss<br />
mn<br />
2<br />
M C<br />
(I.77.b)<br />
De la même façon que les mo<strong>de</strong>s Laguerre-Gauss x y,<br />
z<br />
U mn<br />
, l'amplitu<strong>de</strong><br />
complexe du champ associé à un faisceau laser <strong>de</strong> coefficients <strong>de</strong> pondérations C pl et <strong>de</strong><br />
fréquences d'oscillations pl s'écrit [30-35]:<br />
E<br />
r, <br />
, z<br />
C plU<br />
pl r, , zexpi<br />
plt<br />
<br />
p,<br />
l<br />
(I.78)<br />
Et le facteur M² <strong>de</strong> ce mélange <strong>de</strong> mo<strong>de</strong> correspond aussi à une moyenne pondérée sur<br />
l'intensité relative <strong>de</strong> chaque mo<strong>de</strong>:<br />
<br />
p<br />
2<br />
r <br />
p0lp<br />
2pl1 pl<br />
2<br />
M C<br />
(I.79)<br />
27