THESE - Université Ferhat Abbas de Sétif

Chapitre I Théorie des faisceaux lasers et interférogrammes
Le troisième interférogramme correspond à un incrément de phase =, l'intensité est
donnée par l'équation suivante
x, yI
x, yI
x, y
2 I I cos
x, y
I 3 référence
test
référence test
(I.91)
Le dernier interférogramme correspond à un incrément de phase =3/2, l'intensité est
donnée par l'équation suivante
3
référence (I.92)
x, yI
x, yItest
x, y2IréférenceI
cos
x, y
2
I 4
test
Pratiquement on réalise ce type d'algorithme par le déplacement de l'un des deux miroirs
de l'interféromètre d'une distance qui correspond à la phase qu'on veut ajouter (voir figure.
I.16).
Figure I.16: Décalage de phase temporel, l'incrément de phase se fait par le déplacement
du miroir référence d'une quantité qui donne le décalage de phase voulu.
A partir des quatre interférogrammes, on peut calculer la distribution de a phase comme
suit:
I 1 , I 2 , I 3 et 4
x,
y I
2 x,
y
x,
y I 3 x,
y
1
I 4
x, ytan
(I.93)
I1
I sont les intensités mesurées des quatre interférogrammes qui correspondent
respectivement aux incréments de phase; 0, 2 , et 3 2.
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